1、b5E2RGbCAP 假设2：算符对一个微观体系的每个可观测量都对应着一个线性自轭算符。 假设3：本征态、本征值和Schrodinger方程若某一力学量A的算符A作用于某一状态函数后，等于某一常数a乘以，即A=a那么对所描述的这个微观体系的状态，其力学量A具有确定的数值a，a称为力学量算符A的本征值，称为A的本征态或本征波函数，上式称为A的本征方程。p1EanqFDPwSchrodinger方程是决定体系能量算符的本征值和本征函数的方程，是量子力学中一个基本方程。 假设4：态叠加原理若1，2，n为某一微观状态的可能状态，由它们线性组合所得的也是该体系的可能状态：式中，c1，c2，cn为任意常数
2、。 假设5:Pauli原理 在同一原子轨道或分子轨道上，至多只能容纳两个电子，这两个电子的自旋状态必须相反。电子、原子、分子和光子等微观粒子，具有波粒二象性的运动特征。这一特征体现在以下的现象中，而这些现象均不能用经典理论来解释，由此人们提出了量子力学理论，这一理论就是本课程的一个重要的基础。DXDiTa9E3d 黑体辐射 黑体是理想的吸收体，也是理想的发射体。当把几种物体加热到同一温度，黑体放出的能量最多。由图中不同温度的曲线可见，随温度增加，Ev增大，且其极大值向高频移动（如右图）。RTCrpUDGiT以上现象不能用经典理论来解释，后来，Plank提出的能量量子化公式:其计算得到的Ev值与
3、实验观察到的黑体辐射非常吻合。由此可见，黑体辐射频率为的能量，其数值是不连续的，只能是hv的整数倍即能量量子化。5PCzVD7HxA 光电效应光电效应是光照在金属表面上，是金属发射出电子的现象。爱因斯坦的光电效应示意图上面两个现象均不能用经典理论来解释，因此人们提出了量子力学理论用以解释跟这两个现象相似的一系列现象。 波粒二象性 光各种波长的电磁辐射）和微观实物粒子静止质量不为0的电子、原子和分子等）都有波动性波性）和微粒性换成球极坐标系（r, , :利用变数分离法使（r, , 变成只含一个变数的函数R（r，（和（的乘积：在R（r各个方程中，最简单的是（方程：利用边界条件、波函数的品优条件和正
4、交归一的要求，可得复函数解：m称为磁量子数，其取值是解方程时所得的必要条件。解出（方程后，再解出R（r和（方程，就可以得到单电子原子的波函数（r, , 了。下面各图是解方程时所需要用到的坐标系图。LDAYtRyKfE对称操作与对称元素对称操作是指不改变物体内部任何两点间的距离而使物体复原的操作。对称操作所依据的几何元素称为对称元素。对于分子等有限物体，在进行操作时，物体中至少有一点是不动的，这种对称操作叫点操作。 旋转轴和旋转操作旋转操作是将分子绕通过其中心的轴旋转一定的角度使分子复原的操作，旋转依据的的对称元素为旋转轴。n次旋转轴用记号Cn表示。使物体复原的最小旋转角0度除外）称为基转角）C
5、n轴的基转角=360/n，旋转角度按逆时针方向计算。Zzz6ZB2Ltk 对称中心和反演操作当分子有对称中心时，从分子中人一原子至对称中心连一直线，将次线延长，必可在和对称中心等距离的另一侧找到另一相同原子。和对称中心相对应的对称操作叫反演。dvzfvkwMI1 镜面和反映操作镜面是平分分子的平面，在分子中除位于经面上的原子外，其他成对地排在镜面两侧，它们通过反映操作可以复原。反映操作是使分子中的每一点都反映到该点到镜面垂线的延长线上，在镜面另一侧等距离处。rqyn14ZNXI 反轴和旋转反演操作 反轴In的基本操作为绕轴转360/n 度，接着按轴上的中心点进行反演。 映轴和旋转反映操作映轴Sn所对应的基本操作为绕轴转360/n度接着按垂直于轴的平面进行反映。申明：所有资料为本人收集整理，仅限个人学习使用，勿做商业用途。
