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W'
I·
·
t,据能量转
化关系,W'
W,则I·
t
∴BIv,M点电势高,N点电势低。
此公式使用条件是B、I、v方向相互垂直,如不垂直,则向垂直方向作投影。
n·
,电路中感应电动势的大小跟穿过这个电路的磁通变化率成正比——法拉t
第电磁感应定律。
如上图中分析所用电路图,在t回路中面积变化SLv·
t,而回路跌磁通变化量
B·
SBLv·
t,又知BLv。
第1页共10页
∴
如果回路是n匝串联,则
n
公式
/
注意:
1)该式普遍适用于求平均感应电动势。
2)
只与穿过电路的磁
通量的变化率
t有关,而与磁通的产生、磁通的大小及变化方式、电路是否闭合、电
路的结构与材料等因素无关。
公式二
:
Blvsin。
要注意:
1)该式通常用于导体切割磁感
线时,且导线与磁感线互相垂直
(l
B)。
2)
为v与B的夹角。
l为导体切割磁感线的有效长
度(即l为导体实际长度在垂直于
B方向上的投影)。
公式三:
L
I/
1)该公式由
法拉第电磁感应定律推出。
适用于自感现象。
2)与电流的变化率
t成正比。
中涉及到磁通量的变化量
的计算,
对
的计算,一般遇到有两种情
况:
1)回路与磁场垂直的面积
S不变,
磁感应强度发生变化
由
BS,
此时
BS,
此式中的
B叫磁感应强度的变化率
若
B是恒定的,即磁场变化是均匀的
那么产生的
感应电动势是恒定电动势。
2)磁感应强度
B不变,回路与磁场垂直的面积发生变化
则
S,线圈绕垂直于匀强磁场的轴匀速转动产生交变电动势就属这种情况。
严格区别磁通量
磁通量的变化量
B磁通量的变化率
磁通量
S,表示
穿过研究平面的磁感线的条数
2
1,
表示磁通量变化的多少
磁
表示磁通量变化的快慢
大,
及
不一定大;
也不一定大,它们的区别类似于力学中的
a
v
的区别,另外I、
I
也
v,v
有类似的区别。
Blv一般用于导体各部分切割磁感线的速度相同
对有
些导体各部分切割磁感线的速度不相同的情况
如何求感应电动势?
如图1所示,
一长为l的导体杆AC绕A点在纸面内以角速度
匀速转
动,
转动的区域的有垂直纸面向里的匀强磁场
磁感应强度为
B,求
AC
产生的感应电动势
显然,AC各部分切割磁感线的速度不相等
vA
0,vC
l,且AC上各点的线速度大小与半径成正比
所以AC
切割的速度可用其平均切割速度
vC
l
故
1
B
l2。
即v
1BL2——当长为L的导线,以其一端为轴,在垂直匀强
磁场B的平面内,以角速度匀速转动时,其两端感应电动势为。
如图所示,AO导线长L,以O端为轴,以角速度匀速转动一
周,所用时间t2,描过面积SL2,(认为面积变化由0增
到L2)则磁通变化B·
L2。
第2页共10页
在AO间产生的感应电动势
BL2
1BL2
且用右手定则制定
A端电势
t2/
高,O端电势低。
m
B·
S·
——面积为S的纸圈,共n匝,在匀强磁场
B中,以角速度
匀
速转坳,其转轴与磁场方向垂直,
则当线圈平面与磁场方向平行时,
线圈两端有最大有感应
电动势
m。
如图所示,设线框长为
L,宽为d,以
转到图示位置时,ab边垂直磁场方向向纸外
运动,切割磁感线,速度为
v·
d(圆运动半径为宽边
d的一半)产生感应电动势
d
,a端电势高于b
端电势。
BL·
vBL·
BS·
cd边垂直磁场方向切割磁感线向纸里运动,同理产生感应电动热势
BS。
c端
电势高于e端电势。
bc边,ae边不切割,不产生感应电动势,
b.c两端等电势,则输出端
M.N电动势
为mBS。
如果线圈n匝,则m
S·
,M端电势高,N端电势低。
参照俯示图,这位置由于线圈长边是垂直切割磁感线,所以有感应电动势最大值m,
如从图示位置转过一个角度,则圆运动线速度v,在垂直磁场方向的分量应为vcos,则
此时线圈的产生感应电动势的瞬时值即作最大值m.cos.即作最大值方向的投影,
S·
cos(是线圈平面与磁场方向的夹角)。
当线圈平面垂直磁场方向时,线速度方向与磁场方向平行,不切割磁感线,感应电动势为零。
总结:
计算感应电动势公式:
如v是即时速度,则为即时感应电动势。
BLv
如v是平均速度,则为平均感应电动势。
第3页共10页
t是一段时间,为这段时间内的平均感应电动势。
tto,为即时感应电动势。
1BL2
S·
mn·
线圈平面与磁场平行时有感应电动势最大值
cos瞬时值公式,是线圈平面与磁场方向夹角
注意:
公式中字母的含义,公式的适用条件及使用图景。
区分感应电量与感应电流,回路中发生磁通变化时,由于感应电场的作用使电荷发生定向移动而形成感应电流,在t内迁移的电量(感应电量)为
qIt
与发生磁通量
仅由回路电阻和磁通量的变化量决定
R
Rt
变化的时间无关。
因此,
当用一磁棒先后两次从同一处用不同速度插至线圈中同一位置时
线圈里聚积的感应电量相等
但快插与慢插时产生的感应电动势、感应电流不同
外力做功
也不同。
②楞次定律:
1、1834年德国物理学家楞次通过实验总结出:
感应电流的方向总是要使感应电流的磁场阻碍引起感应电流的磁通量的变化。
产生
感应电流
建立
阻碍
即磁通量变化
感应电流磁场
磁通量变化。
2、当闭合电路中的磁通量发生变化引起感应电流时,
用楞次定律判断感应电流的方向。
楞次定律的内容:
感应电流的磁场总是阻碍引起感应电流为磁通量变化。
楞次定律是判断感应电动势方向的定律,
但它是通过感应电流方向来表述的。
按照这个
定律,感应电流只能采取这样一个方向,
在这个方向下的感应电流所产生的磁场一定是阻碍
引起这个感应电流的那个变化的磁通量的变化。
我们把“引起感应电流的那个变化的磁通量
”
叫做“原磁道”。
因此楞次定律可以简单表达为:
感应电流的磁场总是阻碍原磁通的变化。
所
谓阻碍原磁通的变化是指:
当原磁通增加时,感应电流的磁场(或磁通)与原磁通方向相反,
阻碍它的增加;
当原磁通减少时,感应电流的磁场与原磁通方向相同,
阻碍它的减少。
从这
里可以看出,正确理解感应电流的磁场和原磁通的关系是理解楞次定律的关键。
要注意理解
“阻碍”和“变化”这四个字,不能把“阻碍”理解为“阻止”,原磁通如果增加,感应电流的磁场
只能阻碍它的增加,而不能阻止它的增加,而原磁通还是要增加的。
更不能感应电流的
“磁
场”阻碍“原磁通”,尤其不能把阻碍理解为感应电流的磁场和原磁道方向相反。
正确的理解
应该是:
通过感应电流的磁场方向和原磁通的方向的相同或相反,
来达到“阻碍”原磁通的“变
化”即减或增。
楞次定律所反映提这样一个物理过程:
原磁通变化时(
原变),产生感应电
流(I感),这是属于电磁感应的条件问题;
感应电流一经产生就在其周围空间激发磁场
(感),
这就是电流的磁效应问题;
而且I感的方向就决定了
感的方向(用安培右手螺旋定则判定)
;
感阻碍原的变化——这正是楞次定律所解决的问题。
这样一个复杂的过程,可以用图表理
第4页共10页
顺如下:
楞次定律也可以理解为:
感应电流的效果总是要反抗(或阻碍)产生感应电流的原因,即只要有某种可能的过程使磁通量的变化受到阻碍,闭合电路就会努力实现这种过程:
(1)阻碍原磁通的变化(原始表述);
(2)阻碍相对运动,可理解为“来拒去留”,具体表现为:
若产生感应电流的回路或其
某些部分可以自由运动,则它会以它的运动来阻碍穿过路的磁通的变化;
若引起原磁通变化
为磁体与产生感应电流的可动回路发生相对运动,而回路的面积又不可变,则回路得以它的运动来阻碍磁体与回路的相对运动,而回路将发生与磁体同方向的运动;
(3)使线圈面积有扩大或缩小的趋势;
(4)阻碍原电流的变化(自感现象)。
利用上述规律分析问题可独辟蹊径,达到快速准确的效果。
如图1所示,在O点悬挂
一轻质导线环,拿一条形磁铁沿导线环的轴线方向突然向环内插入,判断在插入过程中导环
如何运动。
若按常规方法,应先由楞次定律判断出环内感应电流的方向,再由安培定则确
定环形电流对应的磁极,由磁极的相互作用确定导线环的运动方向。
若直接从感应电流的效
果来分析:
条形磁铁向环内插入过程中,环内磁通量增加,环内感应电流的效果将阻碍磁通
量的增加,由磁通量减小的方向运动。
因此环将向右摆动。
显然,用第二种方法判断更简捷。
应用楞次定律判断感应电流方向的具体步骤:
(1)查明原磁场的方向及磁通量的变化情况;
(2)根据楞次定律中的“阻碍”确定感应电流产生的磁场方向;
(3)由感应电流产生的磁场方向用安培表判断出感应电流的方向。
3、当闭合电路中的一部分导体做切割磁感线运动时,用右手定则
可判定感应电流的方向。
运动切割产生感应电流是磁通量发生变化引起感应电流的特例,所以判
定电流方向的右手定则也是楞次定律的特例。
用右手定则能判定的,一定也
能用楞次定律判定,只是不少情况下,不如用右手定则判定的方便简单。
反
过来,用楞次定律能判定的,并不是用右手定则都能判定出来。
如图2所示,
闭合图形导线中的磁场逐渐增强,因为看不到切割,用右手定则就难以判定感应电流的方向,而用楞次定律就很容易判定。
要注意左手定则与右手定则应用的区别,两个定则的应用可简单总结为:
“因电而动”
用左手,“因动而电”用右手,因果关系不可混淆。
知识点四:
互感自感涡流Ⅰ
互感:
由于线圈A中电流的变化,它产生的磁通量发生变化,磁通量的变化在线圈B中激发了感应电动势。
这种现象叫互感。
自感现象是指由于导体本身的电流发生变化而产生的电磁感应现象。
所产生的感应电动势叫做自感电动势。
自感系数简称自感或电
感,它是反映线圈特性的物理量。
线圈越长,单位长度上的匝数越多,
截面积越大,它的自感系数就越大。
另外,有铁心的线圈的自感系数比没有铁心时要大得多。
自感现象分通电自感和断电自感两种,其中断电自感中“小灯泡在熄灭之前是否要闪亮一
第5页共10页
下”的问题,如图2所示,原来电路闭合处于稳定状态
L与LA并联,其电流分别为
IL和IA,
方向都是从左到右。
在断开S的瞬间,
灯A中原来的从左向右的电流
IA立即消失,
但是灯A
与线圈L构成一闭合回路,由于L的自感作用,其中的电流IL
不会立即消失,而是在回路中逐断减弱维持暂短的时间
在这个时间内灯A中有从右向左的
电流通过,此时通过灯A的电流是从
IL开始减弱的
如果原来
ILIA,则在灯A熄灭之前要闪亮一下
;
如果原来I
LIA,
则灯
A是逐断熄灭不再闪亮一下。
原来
IL和IA哪一个大,
要由L
的直
流电阻RL和A的电阻RA的大小来决定,如果
RLRA,则ILIA,如果RL
RA,ILIA。
2、由于线圈(导体)本身电流的变化而产生的电磁感应现象叫自感现象。
在自感现象中产生感应电动势叫自感电动势。
由上例分析可知:
自感电动势总量阻碍线圈(导体)中原电流的变化。
3、自感电动势的大小跟电流变化率成正比。
自L
L是线圈的自感系数,是线圈自身性质,线圈越长,单位长度上的匝数越多,截面积越
大,有铁芯则线圈的自感系数L越大。
单位是亨利(H)。
如是线圈的电流每秒钟变化1A,在线圈可以产生1V的自感电动势,则线圈的自感系数为1H。
还有毫亨(mH),微亨(H)。
涡流及其应用
1.变压器在工作时,除了在原、副线圈产生感应电动势外,变化的磁通量也会在铁芯
中产生感应电流。
一般来说,只要空间有变化的磁通量,其中的导体就会产生感应电流,我们把这种感应电流叫做涡流
2.应用:
(1)新型炉灶——电磁炉。
(2)金属探测器:
飞机场、火车站安全检查、扫雷、探矿。
知识点五:
交变电流描述交变电流的物理量和图象Ⅰ一、交流电的产生及变化规律:
(1)产生:
强度和方向都随时间作周期性变化的电流叫交流电。
矩形线圈在匀强磁场中,绕垂直于匀强磁场的线圈的对称轴作匀速转动时,如图5—1
所示,产生正弦(或余弦)交流电动势。
当外电路闭合时形成正弦(或余弦)交流电流。
图5—1
第6页共10页
(2)变化规律:
(1)中性面:
与磁力线垂直的平面叫中性面。
线圈平面位于中性面位置时,如图5—2(A)所示,穿过线圈的磁通量最大,但磁通量
变化率为零。
因此,感应电动势为零。
图5—2
当线圈平面匀速转到垂直于中性面的位置时(即线圈平面与磁力线平行时)如图
5—2
(C)所示,穿过线圈的磁通量虽然为零,但线圈平面内磁通量变化率最大。
因此,感应电
动势值最大。
m2·
N·
l·
v
N·
S(伏)
(N为匝数)
(2)感应电动势瞬时值表达式:
若从中性面开始,感应电动势的瞬时值表达式:
e
m·
sint(伏)如图
5—2(B)
所示。
感应电流瞬时值表达式:
i
Im·
sint(安)
若从线圈平面与磁力线平行开始计时,则感应电动势瞬时值表达式为:
em·
cost(伏)如图5—2(D)所示。
iIm·
cost(安)
二、表征交流电的物理量:
(1)瞬时值、最大值和有效值:
交流电在任一时刻的值叫瞬时值。
瞬时值中最大的值叫最大值又称峰值。
交流电的有效值是根据电流的热效应规定的:
让交流电和恒定直流分别通过同样阻值的
电阻,如果二者热效应相等(即在相同时间内产生相等的热量)则此等效的直流电压,
电流
值叫做该交流电的电压,电流有效值。
正弦(或余弦)交流电电动势的有效值
和最大值
m的关系为:
0.707m
交流电压有效值U
0.707Um;
交流电流有效值
I0.707Im。
通常交流电表测出的值就是交流电的有效值。
用电器上标明的额定值等都是指有效值。
用电器上说明的耐压值是指最大值。
第7页共10页
(2)周期、频率和角频率
交流电完成一次周期性变化所需的时间叫周期。
以T表示,单位是秒。
交流电在1秒内完成周期性变化的次数叫频率。
以f表示,单位是赫兹。
周期和频率互为倒数,即T1。
f
我国市电频率为50赫兹,周期为0.02秒。
角频率:
2f单位:
弧度/秒
T
交流电的图象:
sint图象如图5—3所示。
em·
cost图象如图5—4所示。
知识点六:
正弦交变电流的函数表达式Ⅰ
u=Umsinωt
i=Imsinωt
知识点七:
电感和电容对交变电流的影响Ⅰ①电感对交变电流有阻碍作用,阻碍作用大小用感抗表示。
低频扼流圈,线圈的自感系数L很大,作用是“通直流,阻交流”;
高频扼流圈,线圈的自感系数L很小,作用是“通低频,阻高频”.②电容对交变电流有阻碍作用,阻碍作用大小用容抗表示耦合电容,容量较大,隔直流、通交流
高频旁路电容,容量很小,隔直流、阻低频、通高频
知识点八:
变压器Ⅰ
变压器是可以用来改变交流电压和电流的大小的设备。
理想变压器的效率为1,即输入功率等于输出功率。
对于原、副线圈各一组的变压器来说(如图5—6),原、副线圈上的电压与它们的匝数成正。
U1
n1
即
n2
U2
因为有U1·
I1
U2·
I2,因而通过原、
副线圈的电流强度与它们的匝数成反比。
第8页共10页
I2
1.理想器各物理量的决定因素
入U1决定出U2,出流I2决定入流I1,入功率随出功率的
化而化直到达到器的最大功率(阻减小,入功率增大;
阻增大,入
功率减小)。
2.一个原圈多个副圈的理想器的、流的关系
U1:
U2:
U3:
⋯=n1:
n2:
n3:
⋯I1n1=I2n2+I3n3+⋯
因P入P出,即U1·
I1U2·
I2,所以器中高圈流小,制的
,低的圈流大,制的粗。
上述各公式中的I、U、P均指有效,不能用瞬。
(3)互感器和流互感器
互感器是将高低,故其原圈并在待高路中;
流互感器是
将大流小流,故其原圈串在待的高流路中。
(二)解决器的常用方法
思路1思路。
器原、副圈的之比U1/U2=n1/n2;
当器有多个副
U1/
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