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无机材料专业英语
用燃烧法合成参杂Ce3+,Eu3+和Dy3+的NaCaP04荧光粉
摘要:
本论文介绍了用燃烧法合成参杂稀土离子(RE)Ce3+,Eu3+和Dy3+的NacaP04荧光粉。
在紫外(251nm)激发下NaCaP04:
Ce3+发出367nm的紫外光。
用349nm光激发NaCaP04:
Dy3+荧光粉,发出482nm(蓝光)和576nm(黄光)的宽带发射。
而Eu参杂的NaCaP04荧光粉在393nm光激发下,发射光谱呈现出在594nm(橘色)有一个主峰,还携带两个位于614nm和621nm的红色次发射峰。
用XRD,SEM和PL对制备好的荧光粉进行表征。
PL结果表明NaCaP04:
Ce3+荧光粉超级适合做闪烁体。
而参杂了Eu3+和Dy3+的NaCaP04荧光粉适用于近紫外光激发的白光LEDs.
固态照明用LED和荧光粉产生白光是照明界当前的研究热点。
固态照明相对于传统的荧光灯具有一系列的优势,比如节约能源,结构精致,发光效率高和更长的利用寿命。
固体照明对节约全世界的电能消耗具有重要的作用。
相对于传统的灯源如白炽灯和荧光灯管,白光LEDs能节约大约70%的能量,而且不会产生有害的分解物,因此白光LEDs极可能会取代白炽灯和荧光灯管并成为下一代固体照明光源。
以磷酸盐为基质的荧光粉由于他们在照明和显示领域的普遍应用而引发人们的极大兴趣。
由于正磷酸盐杰出的热力学稳定性而成为重要的基质材料,例如,在一个宽的温度范围,KSrPO4:
Eu2+和KBaPO4:
Ln(Ln=Eu2+,Tb3+,Sm3+)荧光粉比已做生意业化应用的YAG:
Ce3+荧光粉有更高的热力学稳定发光现象。
以磷酸盐为基质的荧光粉化合物ABPO4(A=碱金属,B=碱土金属)在几年前都开始被研究了:
特别是LiSrP04:
Eu2+,NaCaP04:
Eu2+和LiZnP04:
Mn2+在紫外光激发下具有很好的发蓝光,绿光和黄光的性质。
Ce3+离子加入磷酸盐基质会产生近紫外光,Ce3+离子属于4f1组态,发生4f----5d跃迁是表现出很高效的发光特性。
随着基质晶格的改变,发光波长可以从紫外到红光转变。
在固体中Ce3+离子的4f----5d跃迁是偶极子发生振荡跃迁,这种跃迁会产生更强的发光。
5d组态的扩展辐射功能比别的稀土有更大的斯托克斯转变。
由于Ce3+离子本身很突出的特征光谱,同时Ce3+离子还能融入很多不同的金属基质,使得Ce3+离子激发的材料具有很多有利的性质。
同时,由于铕离子5Do→7F2跃迁发出明显的红光而被普遍用为荧光粉的发光中心。
铕添加到磷酸盐中能取得超级好的光效和吸收光谱。
因这人们开展了以Eu3+离子为激发剂的普遍研究工作。
Jinetal.通过燃烧法合成了Gd3P07:
Eu3+荧光粉并系统的报导了它的发光特性。
Ternaneetal.研究了Eu3+加入羟基磷灰石的发光特性。
因此,以Eu3+为激发剂的磷酸盐化合物有显著的发光特性。
通过RGB三基色原理,咱们能够取得任何色彩发光的LED来合成发白光的发光LED。
一样咱们也可以通过混合必然比例的蓝光和黄光或通过InGaN蓝光LED芯片和黄色荧光粉来取得白光LEDs。
可是,咱们很难合成永久发光的RGB/YB荧光粉,使他们一直维持必然的发光比例取得白光。
Dy3+在470—500nm光激发下发生4F9/2—6H15/2跃迁和在570—600nm光激发下发生4F9/2—6H13/2跃迁发出白光而受到人们普遍关注,同时Dy3+离子在可见光区(400—600nm)的光谱因为它的白光发射性质也已经吸引了人们的普遍关注。
最近,Nagpureetal.报导了一些通过燃烧法合成的参杂Eu和Dy的磷酸盐荧光粉Ca3(PO4)2,M5(PO4)3F(M=Ba,Sr,Ca)和NaAl((PO4))3:
RE(RE=Ce3+,Eu3+和Mn3+)。
Kimetal.研究了磷酸盐体系中,Eu3+和Mn2+激发的BaMgP2O7的光致发光特性,它有潜力成为发白光的红粉。
Dy3+离子参杂磷酸盐基质荧光粉被用于高效激发剂,它的光致发光光谱位于450到700nm。
当荧光粉中添加适合的敏化剂时,荧光粉的发光特性能取得很大提高。
在这篇论文中,研究了Ce3+,Eu3+和Dy3+参杂的NaCaP04荧光粉的合成方式和它的发光特性,结果表明NaCaP04是潜在的闪烁体和近紫外激发白光发光LEDs。
1实验
用燃烧法合成了Ce3+,Eu3+和Dy3+参杂的NaCaP04荧光粉。
原材料都是采用AR品级(%纯),以硝酸钙盐(Ca(NO3),默克),磷酸二氢氨((NH4H2(P04),默克),硝酸钠(NaNO3,默克),三氧化二镝(Dy203,%),氧化铕(Eu2O3,%),硝酸铈氨((NH4)2Ce(NO3)6,默克)和尿素(NH2CONH2,默克)作为燃料。
把所有的试剂混合取得单一熔融体,将Eu2O3溶入稀HNO3中生成Dy(NO3)3从而取得Dy3+离子。
为了制备NaCaP04:
Dy3+荧光粉,各类稀土元素和Ca2+离子都依照摩尔量值加入。
为保证各类组分的金属氮化物和金属氧化物充分燃烧,尿素的添加量需要通过计算取得,使得燃烧进程中的热量最大。
预先配置好的混合物搅拌30min后,将其放入550--650℃的炉子中取得多空材料。
依照化学计量比取得的氧化还原物当加热到大约600℃时就开始熔化,这个进程包括脱水、氧化物分解释放出N2、H2O蒸汽和初期的氧。
释放出来的可燃烧的气体点燃后,能为荧光粉的形成提供能量。
大量的气体挥发带走热量从而阻止了烧结的成型,为晶相的形成提供条件。
稀土离子参杂的NaCaP04荧光粉中的Ce3+,Eu3+和Dy3+离子是通过(NH4)2Ce(NO3)6,Eu(NO3)3和Dy(NO3)3的方式引进的。
他们的化学反映式如下:
NaNO3+Ca(NO3)+(NH4H2(P04)+2NH2CON→NaCaP04+8H2O+2CO2+4N2
(1)
用了几种方式来表征合成的荧光粉。
用XRD来表征合成的荧光粉的晶体结构,XRD测定条件为:
利用PAN旋转阳极型X-射线衍射仪,用CuKα辐射(扫描范围=10°-120°,步长=°,扫描距离=20s)。
扫描后的的试样通过舍雷尔方程计算出晶粒的平均尺寸。
用ShimadzuRF5301PC光谱仪测试了样品的激发光谱和发射光谱。
每次测试所选用的试剂量都是2g。
用一条宽的光谱裂缝来记录试样的发射光谱和激发光谱。
用SEM(SEM,JEOL6380A)观察生成的产品形貌。
2结果与讨论
结构,XRD和NaCaP04的形貌
作为重要的发光材料之一,正磷酸盐由于其本身优良的性质而取得人们高度重视,例如,PO43-离子的大带隙和对紫外光的强吸收,适中的声子能量,高的热力学和化学稳定性和特殊的光损伤阈值。
图,1给出了轴向比:
a:
b:
c=:
1:
;晶格常数:
a=,b=,c=,z=4;v=Den(Calc)=;晶系:
斜方晶系锥体;结构:
NaCaP04。
NaCaP04属于斜方晶系晶体结构,它的晶格常数值别离是a=,b=和c=.图.2给出了NaCaP04的XRD扫描结果,结果显示它跟标准值超级吻合(JCPDSNO,029--1193)。
XRD结果没有出现反物质如Ca(NO3),NaNO3,NH4H2(P04)和其它可能出现的相结构,它能更好的说明结果正是咱们想要合成的物质。
这些结果表明最终产品以单一晶体形式出现。
咱们能够很清楚的看到,颗粒的形状尺寸很不规则,尺寸从微米转变。
这能说明混合后的物质在燃烧合成进程中反映充分。
他们典型的形貌结构如图3所示。
由于高度结晶使得颗粒具有泡沫状形貌,而且颗粒都呈现出球形。
通过SEM可以发现,晶粒的平均尺寸位于亚微米区域并呈现出棒状结构。
这说明该实验进程有助于生成Buchwaldite类型的晶体结构。
图1NaCaP04的晶体结构
轴向比:
a:
b:
c=:
1:
;晶格常数:
a=,b=,c=,z=4;v=Den(Calc)=;晶系:
斜方晶系锥体;结构:
NaCaP04。
图2NaCaP04的XRD结果
图3NaCaP04的SEM扫描图像
NaCaP04:
Ce3+的PL特性
Ce3+离子添加是研究5d电子组态的很好激发剂和敏化剂。
Ce3+离子只有一个外层电子和两个纺锤状割裂的4f状态(2F5/2,7/2)。
结果使得Ce3+激发态的能量结构比其它三家稀土离子的结构简单。
NaCaP04:
Ce3+荧光粉的光致发光激发光谱如图4所示。
在251nm处有一个宽带还携带了一个明显的肩位于λemi=367nm。
图5给出了具有不同Ce3+离子浓度的NaCaP04荧光粉在一样波长激发光激发下的PL发射光谱。
咱们能看见两个发射峰位于350nm和370nm,他们跟Ce3+离子的5d—4f跃迁匹配。
在350nm和370nm之间,咱们能看到一个位于367nm的最强发射峰,它属于2D(5d)→2F7/2(4f)发射。
当Ce3+离子的浓度低于2mol%时,伴随着Ce3+的浓度增加各个发射峰强度都增加。
这表明了Ce3+离子浓度发生转变时NaCaP04晶格周围的环境也相应的发生了转变。
Ce3+离子在367nm处的发射强度比其它峰值都强。
PL发射强度的各类观察结果可能是由于Ce3+离子在高浓度时发生交叉弛豫造成的。
Ce3+离子既可用作敏化剂也可用作激发剂,这主要取决于割裂了的5d电子态的激发态能级的晶体场对称性。
在很多不同的基质中Ce3+离子作为激发剂被研究。
波长/nm波长/nm
图4365nm激发下NaCaP04:
Ce3+激发光谱图5251nm激发下NaCaP04:
Ce3+发射光谱
基于以下原因Ce3+离子可以当做探针或作为其它稀土元素融入特定基质的5d原子态的参考元素。
首先,Ce3+离子能代表单一电子系统。
Ce3+离子的基态和激发态的电子组态别离是4f15d0和4f05d1。
因此在激发光谱中f-f或f-g电子组态彼此作历时没有额外的线谱或带谱生成,而且激发光谱直接展示了晶体场5d电子组态的割裂信息。
其次,众所周知不同的稀土离子的最低5d电子组态能在同一基质晶格能够被定量分析,因此当Ce3+离子在某种基质中的最低5d能知道后,咱们可以预测其它的稀土离子在该基质中的5d电子组态最低能量值。
第三,不同的稀土离子加入同一种基质晶格中会出现相似的晶体场割裂情况,通过Ce3+离子5d电子组态的光谱咱们可以估算其它稀土离子的5d晶体场割裂。
因为这样,Ce3+离子的发射可以用于闪烁体。
通过理论计算可以肯定PO43-四面体分子的最低分子内2t2→2a,3t2能量转换值约为177—124nm。
因此PO43-四面体的本征吸收能也位于这个范围。
这样的话,NaCaP04的120—185nm激发带间隙就可归于价带(VB)→导带(CB)之间的带间跃迁所致。
这种带是PO43-阴离子在主晶格的电子激发引发的。
200nm到350nm波长得归因于从基态到5d态的晶体场割裂跃迁所致,咱们知道Ce3+的4f组态只有一个电子,在紫外光激发下该电子被激发跃迁到5d轨道,使4f轨道变成空壳(图6).因此,Ce3+离子的激发光谱直接反映了5d轨道在晶体场中的割裂情况。
有报导称,因为晶体场割裂和自旋—轨道耦合Ce3+的f-d跃迁能反映它的微结构。
按照图4的曲线形状,咱们可以知道Ce3+的f-d激发光谱被割裂成了两个晶体场,它们别离对应于249nm和251nm处。
一般来讲,Ce3+由于基态自旋-轨道割裂而使得其发射光谱具有二重特征。
在251nm光激发下,Ce3+显示出高效的紫外发光。
在室温下,5d
(1)→2FJ(J=5/2,7/2)的两个发射子带曲线如图5所示。
发射光谱在357和367两个波优势有最大值。
图6Ce3+融入NaCaP04的能级图
NaCaP04:
Eu3+的PL特性
Eu3+的4f→4f(5D0→7Fj=0,1,2,3,4)跃迁释放出狭小线条组成的特征红光。
Eu3+的发光光谱会受到基质材料的配体轻微影响,因为Eu3+的发光跃迁只与内部4f子壳层的电子再分派有关。
在室温测量了Eu3+参杂的NaCaP04的荧光光谱(图7),咱们能看到以下的发射跃迁:
在594nm处的5D0→7F1和5D0→7F2(611-620nm)。
它们二者之间5D0→7F1的跃迁发射较强。
因为5D0→7F1属于磁偶极子跃迁,而5D0→7F2属于电偶极子跃迁,这种荧光粉发出橘色光。
按照Judd-Ofelt理论,磁偶极子跃迁是允许的。
可是电偶极子的跃迁只有在铕离子没有占据反转中心时才能发生而且对对称性很敏感。
所以,当Eu3+占据反转中心位置时,5D0→7F1跃迁就会相对较强,5D0→7F2跃迁就会天经地义的较弱。
同时,按照Rambabuetal.和Yuetal.5D0→7F1()跃迁比5D0→7F2()跃迁的局部能量迁移更强。
发射的强度通常被用来测量发光材料的品质。
Eu3+的5D0→7F1跃迁更强表明Eu3+在P21/n结构中有中心对称的周围环境。
由于Eu3+()和Ca2+(99pm)的离子尺寸的微小不同,咱们可以以为Eu3+可以占据Ca2+的离子位置,从而引发在能量上的特征晶格割裂。
跃迁的割裂情况要按照主晶相的矩阵类型而定。
由于依赖5D0→7F1发射和晶体场,7F1视一个位置晶体场的对称性能被割裂成三个Stark线,而5D0→7F2视晶体场的情况不同最多可以被割裂成五条线。
波长/nm
图7在594nm激发下取得的NaCaP04:
Eu3+的发射光谱图
在本文中,Eu激发的NaCaP04荧光粉的光致发光光谱如图8所示。
在393nm处突出的激发带可以归因于Eu3+离子的f-f跃迁。
光致发射光谱(λex=393nm)由位于594nm(橘色)的强峰组成,该发射光谱由Eu3+的5D0→7F1跃迁产生,在614nm的红光发射由5D0→7F2产生,621nm处波长的发射峰由5D0→7F2跃迁产生,如图7所示。
Eu3+离子为激活剂的NaCaP04材料由于他们有位于594,614和621nm处的发射光,使得该材料超级实用于固态照明的橘色/红色荧光粉。
这种荧光粉的激发光位于393nm,跟Hg的激发光相距很远,而且这种激发主要用于照明产业中的固态照明(靠近紫外区域365-395nm)。
宽的激发光谱意味着荧光粉可以被365-395nm的近紫外光很好激发,跟近紫外LED芯片的发射带能够很好的匹配。
激发光谱表明这些荧光粉可以被近紫外光很好的激发,而由近紫外光芯片产生的近紫外光推动了多色荧光粉合成白光LEDs。
NaCaP04:
Eu3+荧光粉的CIE色度坐标(x,y)通过发射光谱图计算得(,),在CIE图上位于红光区。
这些结果表明NaCaP04:
Eu3+是很有希望用于LEDs的红色荧光粉。
波长/nm
图8在393nm光激发下NaCaP04:
Eu3+的发射光谱
因此,该荧光粉有望成为LED照明用橘色/红色荧光粉。
NaCaP04:
Eu3+荧光粉的光致发光强度随浓度从%到1mol%逐渐增强,可是在大约%时由于浓度淬灭效应而突然降低。
因为,Eu3+从594nm到621nm的发射强度很大程度上取决于Eu3+周围环境的对称性。
图9给出了Eu3+发光进程的能级图和跃迁能力。
按照该模型,该系统首先从基态(5D3组态)被激发到单重态(5D3,2,1,0),然后电子从单重态跃迁到三重态,可是由于对称性的原因,很多电子抵达了4态。
由于最后的5D0跃迁比发光进程的其它步骤快的多,因此可以以为是刹时完成的;这表明单重态不影响发光进程。
在第三能级即三重态会出现无射跃迁,别离命名为5D3,5D2,5D1和5D0,他们相应的可能是从3能级到2能级,从2能级到1能级和2能级到0i,e.,5D0.从5D0能级到7F0,1,2,3辐射跃迁到基态(能级1),发生5D0→7Fj跃迁的各个能态。
Eu3+在614nm和621nm的光致发光强度峰值比在594nm处的发光强度弱。
咱们看到PL发射强度增加可能是Eu3+浓度较高时的交叉弛豫引发的(在这个进程中,激发离子仅仅传递部份能量给另外的离子)。
图9Eu3+的发光进程的能级图和可能发生的跃迁
NaCaP04:
Dy3+的PL特性
本段介绍了NaCaP04:
Dy3+荧光粉的发射光谱和激发光谱。
如图10,在349nm处出现强激发峰,在325nm和387nm出现两个较弱的峰,而且只有发射强度随着激发波长发生相应的转变。
在这篇文章中,激发曲线中位于387nm的近紫外激发峰比较实用于LED荧光粉。
相应地,在三个峰中咱们选择位于387nm波长光作为本实验的激发光。
图11给出了试样的发射光谱,而且所有的试样有两个发射带:
一个位于482nm(蓝光),另一个位于576nm(黄光)。
它们是别离对应于Dy3+的4F9/2→6H15/2电子跃迁和6H13/2能级。
合成了一系列不同Dy3+(x=.%-1mol.%)浓度的NaCa1-xP04:
Dyx3+荧光粉,而且研究了Dy3+浓度对发射强度的影响。
图11给出了不同Dy3+浓度的NaCa1-xP04:
Dyx3+荧光粉的发射光强度。
Dy3+浓度不会影响发射峰的位置。
发射峰的强度会随着Dy3+浓度的增加而增强,当Dy3+浓度达到.%时发射强度最大。
当Dy3+浓度大约.%时,会发生浓度淬灭效应。
PL结果显示激发峰在387nm,它远离Hg激发,是一种在灯具产业中很有效的固态照明物质。
由于Dy3+离子的存在,PL发射峰出现位于蓝色和黄色区域的光谱。
因此,NaCaP04:
Dy3+的PL特征表明它能用做LED荧光粉。
在300-400nm范围的激发光谱由Dy3+离子的f-f跃迁组成,即387nm(6H15/2→6F9/2跃迁)。
NaCaP04基质中Dy3+的发射光谱位于482nm(蓝光)和576nm(黄光)。
这两种不同波长的发射光都来源于同一轨道,因为他们有一样的387nm激发波长。
关于Dy3+离子的蓝光和黄光发射跃迁咱们都比较熟悉,而且以为别离由是4F14/2→6H15/2和6H13/2跃迁产生的。
Dy3+离子的能级和发射跃迁如图12所示。
咱们知道Dy3+在482nm(4F9/2→6H15/2)周围的发射和在在576nm(4F9/2→6H13/2)的发射,别离对应于磁偶极子的起源和电偶极子的起源。
只有当Dy3+离子位于没有反转中心的低对称性位置时,4F9/2→6H15/2跃迁才会处于主导地位。
位于低对称性的Dy3+离子是4F9/2→6H15/2跃迁的主要发射(见图11)。
由于位于482nm处的发射是主导发射,它表明在这个矩阵中很少有离子偏离繁衍对称中心。
材料的光学特性跟材料的矩阵结构和材料的合成工艺息息相关。
结果,黄光-蓝光比,也就是咱们说的Dy3+的不对称比,当Dy3+离子位于不同的主晶格时其比率也不一样。
Kuangetal.报导称,在Dy3+添加的SrSiO3体系中,随着煅烧温度的升高,Dy3+周围的对称性会发生转变,会增加黄光-蓝光比。
在咱们看来,Dy3+可能代替Na+或Ca2+的位置而进入主晶格,或会因为材料结构的多孔性而附着在晶体的表面。
Dy3+离子的离子半径()比Ca2+(99pm)和Na+(102pm)的离子半径都小。
因此,很多的Dy3+都是进入晶格中,只有少部份处于NaCaP04晶格的表面。
代替了Na+或Ca2+的Dy3+进入NaCaP04晶格,将会引发一些氧离子空位,而且还将扩大晶格是晶体的致密度下降。
这表明,Dy3+代替了Na+或Ca2+的位置,将会在NaCaP04晶格中带来氧空位。
Lopezetal.报导称,氧空位的存在会产生强混合的电荷迁移,增强能量转移到稀土离子,从而提多发光强度。
但是,晶格中过量氧空位的存在将会不可避免的破坏晶体的结晶度,也会致使发光淬灭。
固然,更重要的原因是更多的Dy3+离子进入晶格,将会极大地提高试样的4F14/2→6H15/2,13/2跃迁,正如图11中给出的一样。
从这个发射光谱图中,咱们能清楚的看到发光强度率逐渐增加。
不同的激发剂参杂离子能影响荧光粉的光致发光特性。
一般来讲,少量参杂发出弱光,可是过度参杂又会引发发光淬灭。
随着Dy3+浓度的增加,峰值强度升高,最大强度值出此刻Dy3+浓度.%处。
Dy3浓度增加材料的发光强度增加的原因如下:
主体材料的周围配体对Dy3+离子的发光光谱由轻微的影响,因为Dy3+的电子迁移只与内部4f亚壳层的电子再分派有关。
Dy的离子浓度增加会使得荧光粉的结晶度增加,因此Dy离子加入NaCaP04晶格将会明显提高其结晶度。
增加Dy离子浓度将会使粒子的颗粒尺寸增加,同时使得颗粒的形貌变得复杂。
因此,材料的光致发光强度会提高。
这表明了NaCaP04晶格更适合于溶入高浓度的Dy3+离子。
波长/nm
图10在482nm光激发下NaCaP04:
Dy3+的PL激发光谱
波长/nm
图11在387nm光激发下NaCaP04:
Dy3+的PL发射光谱
光谱性能
大多数涉及到光谱的照明规格都会参照1931CIE卡,该卡以为人类的视觉系统主要由三种颜色组成:
红,绿和蓝。
一般来讲,任何颜色的光都能在色卡图上用坐标(x,y)表示出来。
颜色的纯度需要与1931CIE标准比色卡比较(发光体Cs(,))。
色坐标(x,y)是按照辐射图的颜色计算程序计算出来的。
NaCaP04:
Eu3+荧光粉的橘色光色坐标是(x≈,y≈),NaCaP04:
Dy3+荧光粉的色坐标别离是蓝光(x≈,y≈)/黄光(x≈,y≈),他们都在图13顶用一个小圆点标记出来了。
Eu3+和Dy3+参杂的NaCaP04磷酸盐荧光粉在CIE色度图中的色坐标位置如图13。
结果显示用燃烧法合成的荧光粉粉末的颜色属性跟咱们需要的很接近。
主要的光是跟照明光源一样颜色的单色光。
主波长可以通过在CIE白光点(Cs,)与(x,y)点之间画一条直线的方式来肯定,直到该直线与1931CIE色坐标的外边缘相交。
所有结果都是由图8所示的发射光谱计算出来的,结果如图11,图13是按照1931CIE绘制出来的色度图。
从图可以看到当前的荧光粉很靠近CIE图表的边缘,能说明荧光粉的色纯度很好。
通过连接这两点和(,)成一个三角形,咱们能够取得产生暖白光的最适合的组成成份比例。
图12Dy3+的能级和发射跃迁图
图13CIE色度图中给出的色坐标
3结论
在本论文中咱们描述了用燃烧法合成稀土Ce3+,Eu3+和Dy3+参杂的磷酸钙钠荧光粉,并用XRD对合成的产物进行了表征。
制备好的荧光粉的光致发光特性给出了稀土离子在主晶格中的作用。
合成的荧光粉的PL光谱特性别离用发射光谱和激发光谱表示。
在251nm紫外光激发下,NaCaP04:
Ce展示出Ce3+位于367nm波长范围的近紫外光。
Ce离子的发射光可用于闪烁体。
在Eu3+激发的NaCaP04荧光粉中,在393nm光激发下,产生一个位于594nm的橘色发射最强峰和一个位于614nm处的红峰。
NaCaP04:
Dy3+荧光粉在387nm光激发下,发射光谱呈现出位于482nm蓝光和576nm黄光的强发射带。
Eu3+和Dy3+激发的NaCaP04荧光粉都展示出了位于365-395nm范围的光谱。
这个结果说明NaCaP04:
Dy3+和NaCaP04:
Eu3+荧光粉可以用于LED。
本论文包括了用燃烧法合成高效的磷酸盐为基质的荧光粉,而且用XRD,SEM和PL对合成的稀土激发NaCaP04荧光粉进行了表征,结果表明这些荧光粉有效于闪烁体(Ce激发)和LED照明(Eu3+和Dy3+激发)的潜力。
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