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防雷理论
防雷理论
1、雷电的产生
雷电是空中带有电荷的云团放电所引起的自然现象。
科学测试表明:
地球本身就是一个电容,地表带50万库仑的负电荷,而电离层带正电荷,两者之间便形成已充电的电容器。
电压约300千伏。
当地面含水蒸汽的空气因受热而上升时,因温度逐渐降低而形成水滴,这些水滴在地球静电场的作用下被极化,负电荷在上正电荷在下。
它们在重力的作用下因下落的速度快于云离子而与之碰撞,碰撞的结果是部分云离子被水滴捕获,另一部分则被反弹回去。
而被反弹回去的云粒子则带走了水滴前段的部分正电荷,使水滴带负电荷。
随着带正负电荷微粒的逐渐分离而最终形成带正电的云粒子在云的上部,而带负电的水滴在云的下部,于是,云和大地之间就形成一个强大的上正下负的空间电场。
当电场强度达到一定程度时,开始引起空气中分子的电离,并击穿空气的绝缘。
云和大地的正负电荷发生放电而中和,引起空气爆炸和辐射强光,形成人们日常所见的雷电。
2、雷电的特性
典型的雷击持续时间大约几到几十微秒,一般雷电流大约几十千安,个别能到几百千安。
通常雷击有三种主要表现形式:
其一是带电的云层与云层之间或云层与大地上某点之间发生迅猛的放电现象,称直击雷;另一种是直击雷在放电过程中,在其周围的金属物或导体上因电磁感应所产生的变电压闪击现象,称感应雷;第三种是球形雷。
如图1所示。
典型的雷电流放电波形如图2所示。
描述雷电流的一个重要参数是它的时段周期,测试雷电防护装置时常用以下波形:
1.10/350μS电流波形--模拟自然雷击
2.8/20μS电流波形---模拟间接雷击和开关操作
在用10/350μS波形测试时,抑制器放电能力必须至少是同样幅度的8/20μS波形放电能力的20倍,这就是避雷器(10/350)与浪涌抑制器(8/20)构造不同的原因。
3、雷电的破坏作用
由于雷电流很大,通过的时间又短,被雷电击中物体将在瞬间产生大量热能,甚至发生爆炸,与雷电通道直接接触的金属将产生高温甚至熔化。
在雷电通道遇到易燃物质,可能引起火灾。
在雷电通道中的人、畜也有可能伤亡。
雷电通道的温度高达几千甚至几万度,空气受热急剧膨胀,并以超声速度向四周扩散,形成冲击波,会使其附近的物、人受到破坏和伤亡。
闪电会在架空线或通讯线路上产生高达40千伏至400千伏的感应电压,对接地不良的电气系统有破坏作用。
由于闪电有极大的峰值和陡度,在它周围的空间产生强大的变化的磁场,使处在其中(半径可达1.5公里)的电子设备的导体上感应出很高的电动势而危害电子设备。
直击雷因为其巨大能量而导致的高温形成危害,感应雷因为其瞬间高峰值的感应电压而对脆弱的电子设备造成破坏。
对于感应雷的防护,在欧洲从九十年代相继制订了电子设备防雷标准。
而我国由于近年的发展,电脑、网络和程控交换机等精密电子设备大量运用,感应雷的危害也日渐突出。
1、现场勘查
现场勘查主要分三个部分进行:
一是对直击雷防护方面的勘查。
一般勘查的内容有建筑物的地理位置,周围的地理环境,建筑物的外观等项内容;以及避雷针、避雷带、避雷网的安装使用情况;引下线及地网和导体等电位连接的安装及使用情况等内容。
二是对感应雷防护方面的勘查。
一般主要包括电源、信号和天馈三个部分。
这部分现场勘查的主要内容包括已有雷电防护设备的性能和使用状况;受雷电流危害的历史记录;需保护设备的主要工作参数、工作状态和设备的接口形式;需保护设备的地线连接情况等项内容。
三是对地网方面的勘查。
因为根据"雷电流的疏导泄放理,对雷电流的防护就是要提供一条快捷、安全的通道使其泄放入大地。
所以地网状况及使用效果的好坏直接影响到对雷电整体防护的效果。
此外,现场勘查还需用户技术人员提供相关技术资料。
这些资料,同现场勘查的原始记录一起,将成为方案制订的主要依据。
联合接地的组成
理想的联合接地系统是在外界干扰影响时仍然处于等电位的状态,因此要求地网任意两点之间电位差小到近似为零。
(1)接地体地网
图10-7所示为接地体地网示意图。
接地总汇集线有接地汇集环与汇集排两种形式,前者安装于大楼底层,后者安装于电气室内,接地汇集环与水平环形均压带逐段相互连接,环形接地体又与均压网相连,构成均衡电位的接体。
再加基础部分混凝土内的钢筋互相焊接成一个整体,组成低接地电阻的地网。
接地线网络有树干形接地地线网、多点接地地线网和一点接地地线网。
一点接地地线网是由接地电极系统的一点,放射形接至各主干线,再连接各个用电设备系统。
10.3 通信电源系统的防雷保护
随着电力电子技术的发展,电子电源设备对浪涌高脉冲承受能力和耐噪声能力不断下降,使电力线路或电源设备受雷电过电压冲击的事故常有发生,目前通信电源系统的防雷已经成为重要的课题,所以开展防雷技术研讨十分重要。
10.3.1雷电分类及危害
雷电的产生原因目前学术界仍有争论,普遍的解释是地面湿度很大的气体受热上升与冷空气相遇形成积云,由于云层的负电荷吸附效应,在运动中聚集大量的电荷。
当不同电荷的积云靠近时,或带电积云对大地的静电感应而产生异性电荷时,宇宙间将发生巨大的电脉冲放电,这种现象称为雷电。
(1)雷电流
据试验资料报道,雷电过电压产生雷电的冲击波幅值可高达1亿伏,其电流幅值也高达几十万安培。
雷电流波形如图10-9(a)所示。
由图可见,形如锯齿波。
图中在0点通过C点(电流峰值的10%处)和B点(电流峰值的90%处)作一条直线与横轴相交的点。
图中T1称为波前时间指0点到E点(1.25T处)的时间间隔。
T2称为半峰值时间指由0点到电流峰值再到峰值下降至一半的时间间隔。
例如较常见的8/20?
s模拟雷电流波形(在很多避雷元件上均标有8/20?
s或10/350?
s等),指该雷电流波形为T1=8?
s±20%,T2=20?
s±20%的典型雷电流。
雷击分为两种形式:
感应雷与直击雷。
感应雷是指附近发生雷击时设备或线路产生静电感应或电磁感应所产生的雷击;直击雷是雷电直接击中电气设备或线路,造成强大的雷电流通过击中的物体泄放入地。
直击雷与感应雷波形如图10-9(b)所示,由图可见,直击雷峰值电流可达75kA以上,所以破坏性很大。
大部分雷击为感应雷,其峰值电流较小,一般在15kA以内。
依据雷电活动的日期,将发生雷闪或雷声的时间称为雷暴日。
年平均雷暴小于15天的地区称为少雷区,超过40天的地区称为多雷区。
又依据雷电过电压大小及每年平均发生雷暴过电压次数,可将雷电地区分为高、中、低区。
由图10-9(c)可见,以6kV雷击过电压而论,在低雷区每年不发生这种过电压雷击,而在中雷区每年平均发生3~4次,在高雷区每年平均有70次。
说明同一雷击过电压情况下,高雷区雷击次数最多。
(2)雷击流的危害
雷电流在放电瞬间浪涌电流高达1kA~100kA,其上升时间不到1?
s,其能量巨大,可损坏建筑物,中断通信,危害人身安全。
但因遭受直接雷击范围小,故在造成的破坏中不是主要的危险,而其间接危害则不容忽视。
①产生强大的感应电流或高压直击雷浪涌电流若使天线带电,从而产生强大的电磁场,使附近线路和导电设备出现闪电的特征。
这种电磁辐射作用,破坏性很严重。
②地面雷浪涌电流使地电位上升,依据地面电阻率与地面电流强度的不同,地面电位上升程度不一。
但由于地面过电位的不断扩散,会对周围电子系统中的设备造成干扰,甚至被过压损坏。
③静电场增加接近带电云团处周围静电场强度可升至50kV/m,置于这种环境的空中线路电势会骤增,而空气中的放电火花也会产生高速电磁脉冲,造成对电子设备的干扰。
当代微电子设备的应用已十分普及,由于雷浪涌电流的影响而使设备耐过压、耐过电流水平下降,并已在某些场合造成了雷电灾害。
(3)雷电流干扰
①直击雷对通信大楼的环境影响。
现代通信大楼虽然已采用钢框架及钢筋互连结构,同时也采用常规防雷措施,如在大楼房顶上若设有天线铁塔时,在铁塔上安装了避雷针,而且避雷针由引线与接地装置互连;还在大楼顶层安装了避雷带和避雷网,又用连线与地相连。
因此现代通信大楼已几乎不再发生直接雷击。
但是环境恶劣的移动通信站、程控交换模块局、无人值守网路终端单元,均可遭受到直击雷。
据资料报道:
具有钢框架及钢筋互连结构的电信大楼,倘若发生直击雷电时,其雷流涌电流也不可以低估,这种电流从雷击点侵入,流至大楼的墙、柱、梁、地面的钢框架和钢筋中。
而经避雷针流入的电流不多,绝大部分电流集中从外墙流入(也有少量从立柱中流入)。
又发现在大楼内的雷浪涌电流几乎都从纵向立柱中侵入,而通过横向梁侵入的电流十分少。
依据试验资料,若大楼外墙为混凝土钢筋结构时,由雷浪涌电流产生的楼层间电位差很小,如峰值为200kA,波长为12?
s的浪涌电流层间电位差仅为0.8kV。
若在相同条件下大楼外墙无钢筋结构时,层间电位差高达8.2kV。
此外,在雷浪涌电流入侵的柱子附近,还存在着很强的磁场(但是在柱子与柱子之间的磁场有所削弱)。
从过去遭受直击雷实例来看,当大楼的钢框架或钢筋侵入雷浪涌电流时,使设在同一大楼内的各种电气设备之间产生电位差,同时还会出现很强的磁场。
另外还引起地电位上升,所以对大楼内通信装置或电源设备及其馈线路造成很大干扰。
②雷击对电力电缆的影响。
直击雷的冲击波作用于电力电缆附近大地时,雷电流会使雷击点周围土壤电离,并产生电弧,由于电弧形成的热效应,机械效应及磁效应等综合作用而使电缆压扁,并可导致电缆的内外金属粘连短路。
另外,雷击电缆附近树木时,雷电流又可经树根向电缆附近土壤放电,也可使电缆损坏。
感应雷可在电缆表层与内部的导体间产生过电压,也会使电缆内部遭受破坏。
因为雷电流在电缆附近放电入地时,电缆周围位置将形成很强的磁场,进而使电缆的内外产生很大的感应电压,造成电缆外层击穿和周围绝缘层烧坏。
二、雷害的途径分析
雷电对电气设备的影响,主要由以下四个方面造成:
①直击雷;②传导雷;③感应雷;④开关过电压。
直击雷:
雷电直接击中建筑物,雷电不到50%的能量将会从引下线等外部避雷设施泄放到大地,其中接近40%的能量将通过建筑物的供电系统分流,其中5%左右的能量通过建筑物的通信网络线缆分流,其余的雷击能量通过建筑物的其他金属管道、缆线分流。
这里的能量分配比例会随着建筑物内的布线状况和管线结构而变化。
直击雷波形为10/350us。
传导雷(雷电波侵入):
在更大的范围内(几公里甚至几十公里),雷电击中电力或信息通讯线路,然后沿着传输线路侵入设备。
其中地电位反击也是传导雷中的一种:
雷电击中附近建筑物或附近其他物体、地面,导致地电压升高,并在周围形成巨大的跨步电压。
雷电可能通过接地系统或建筑物间的线路入侵雷电延建筑物内部设备形成地电位反击。
感应雷(雷电波感应):
在周围1000公尺左右范围内(有资料为500公尺或1500公尺,距离应随着雷击大小和屏蔽措施而变化)。
发生雷击时,LEMP在上述有效范围内,在所有的导体上产生足够强度的感应浪涌。
因此分布于建筑物内外的各种电力、信息线路将会感应雷电而对设备造成危害。
随着现代高科技的发展,精密仪器,通讯设备,数据网络的应用越来越广泛,因而感应雷造成的雷击事故也越来越多,除直接造成了巨大的经济损失外,因重要设备损坏使系统网络陷入瘫痪后造成间接的损失更是惊人。
根据GB50057-94的标准对直击雷电流分类:
第一类200KA(10/350us)第二类150KA(10/350us)第三类100KA(10/350us)
如图所示:
一个能量为200KA的直击雷,由整个系统的电源、管线、地网、通信网络线来分担。
以一栋建筑的防雷来讲,电源部分承担其中近45%(100KA),以三相四线为例,每线承担大约有25KA(10/350us)的雷电流。
通信站基本无管道系统,不计。
地网和通信线路承担剩余55%的雷电流。
由此可见,电源系统对直击雷的防护非常关键。
由此可见,直击雷的内部防护措施应选用10/350us冲击雷电流的开关型SPD产品。
另外,对于个别架空线引入的传导雷,也应采用上述一级防护措施。
3、感应雷的防护
前面已提到感应雷是因为直击雷放电而感应到附近的金属导体中的,其实感应雷可通过两种不同的感应方式侵入导体,一是静电感应:
在雷云中的电荷积聚时,附近的导体也会感应上相反的电荷,当雷击放电时,雷云中的电荷迅速释放,而导体中原来被雷云电场束缚住的静电也会沿导体流动寻找释放通道,就在电路中形成电脉冲。
二是电磁感应:
在雷云放电时,迅速变化的雷电流在其周围产生强大的瞬变电磁场,在其附近的导体中产生很高的感生电动势。
研究表明:
静电感应方式引起的浪涌数倍于电磁感应引起的浪涌。
感应雷可以通过电力电缆、视频线、网络线和天馈线等侵入,由于电力电缆的距离长且对雷电波的传输损耗小,所以由电源侵入的感应雷造成的危害十分突出,按原邮电部的统计约占了雷击事故的80%。
因此,对建筑物内的系统设备进行感应雷防护时,电源是重点。
感应雷还可以通过空间感应侵入室内的内部线路,虽然经过建筑物和机壳的屏蔽衰减后其能量大为减小,但站内许多电信设备的抗过压能力也很弱,如果处理不当也可能造成设备故障。
所以还必须要对有重要设备的网络机房进行防静电和做屏蔽处理;同时由防雷击电磁脉冲的原理得知,网络设备的摆放应该离开墙面一定的安全距离,并避免摆放在大楼的柱子边上;当然还必须选用适当的SPD。
由于10/350us模拟雷电电流冲击波的能量远大于8/20us模拟雷电电流冲击波的能量,因此一般需要使用电压开关型SPD(如放电间隙、放电管)才能承受10/350us模拟雷电电流冲击波,而由MOV和SAD组成的SPD一般所承受的标称放电电流是8/20us模拟雷电电流冲击波。
电源防雷器必须具有失效分离装置,在失效时,能自动与电源系统断开,而不影响通信电源系统的正常供电。
电源防雷器的连接端子,必须至少能适应25mm²的导线连接。
安避防雷器时的引线应采用截面积不小于25mm²的多股铜导线,建议使用25mm²的多股铜导线,并尽可能短(引线长度不宜超过1.0m)。
当引线长度超过1.0m时,应加大引线的截面积;引线应紧凑并排或绑扎布放。
电源防雷器的接地:
接地线应使用不小于25~35mm²的多股铜导线,并尽可能就近与交流保护地汇流排、或总汇流排、接地网直接可靠连接。
对电子设备防雷击有关问题的看法
摘要:
本文阐述了雷击模拟电子设备的机理,SPD和类型和选择时应注意的问题。
关键词:
雷击雷电波形SPD 近年来,电子信息设备和计算机系统已深入各行各业,由于这类设备的工作电压和耐冲击电压水平低,极易受到雷电电磁脉冲的危害,从而使雷电灾害由电力和建筑物这两个传统领域扩展到几乎所有行业,特别是通讯、信息技术数据中心,计算机中心以及微电子生产行业等由于雷电造成的危害尤为重要。
另一方面,因为雷击是机率事件,这种影响尚未引起人们的注意,很多人认为只要按照国家的建筑物防雷设计规范做好避雷针(带)、引下线和接地装置等建筑物内外的防雷工作就“万事大吉”了。
但实际上,当雷击现象发生时,建筑物的外部防雷装置确实有效地抵御了雷击对建筑物的破坏,同时均匀的避雷引下线与建筑物接地的均压环也起到法拉第网笼的作用,保证建筑物内的人员不致因跨步电压升高而导致触电事故。
但这时当雷电击中建筑物防雷装置或击中附近其他建筑物的避雷针(带)并由引下线导人大地时,瞬间内在引下线自上而下的产生一个很强的变化磁场。
处在这个电磁场作用下的导体,便会感应产生电压,其数值也可达数十千伏,处在这个磁场作用范围的电气、信号、电源及它们的传输线路都因相对地切割了这个变化的磁场磁力线而产生出感应高压,从而将用电设备击坏。
如图1所示,如果导体的形状是开口环形感应电压,便会把几厘米长的空气间隙a、b击穿发生火花放电。
如果导体是一个闭合回路,感应电压会造成一个电流通过,假如回路上有接触不良的接点,这些地方就会局部发热。
再有,由于雷电冲击波的能量集中在工频附近几十赫兹到几百赫兹的低端,雷电冲击波能量就容易与工频回路发生耦合、谐振,于是雷电冲击波从电源线路进入电子设备的机率要比从信号线中进入的机率要高很多,据统计,约有8%的雷击损坏电子设备的事故是由电源引入的,因此应特别加强系统中设备电源的防雷措施。
l 雷击电子设备的途径及损坏机理
雷击过电压损坏设备可分为两种情况,一种是受雷电直击,另一种受感应雷影响所致。
据统计电子设备受雷电直击而损坏的机率很小,而绝大多数损坏为感应雷造成,雷电行波通过传输信息的电路线传至电子设备使其某些电子元件受损。
还有一种情况值得重视的是电子设备附近的大地或其他设备的接地体,因受直击雷引起的电位升高,会使电子设备造成反击,使之对地绝缘击穿。
根据传统经验电子设备的地线与电源设备的地线分开设置是减少这种雷电侵入途径的有效措施之一。
所以凡联结有输人或输出线路的电子设备应考虑以上三条侵入途径。
不论那种途径侵入的雷击过电压加在电子设备上冲击引起两种过电压,一种是:
使平衡电路某点出现超过允许的对地过电压,称为纵向过电压,地电位上升引起的反击也属于从地系统侵入的纵向过电压;另一种是平衡电路线间或不平衡电路线对地出现的过电压称为横向过电压。
使用对称传输线的设备,横向过电压是因线路两线间存在不同的纵向过电压;或因纵向防护元件放电性能的分散性(如动作时间有快慢的差别)是造成横向过电压的原因,如果在平衡线路上的两个纵向防护元件,其中一路故障或失效这就造成了横向过电压的极限情况。
对不平衡电路如对连接同轴电缆的电子设备其纵向过电压即横向过电压。
雷电冲击过电压可导致绝缘击穿,也可产生过电流。
进行纵向雷击试验的目的,在于检验设备在纵向过电压下元器件对地的绝缘。
横向雷击试验则是检验两线间出现冲击过电压时设备耐受冲击的能力。
在电子设备中,易受雷击过电压损坏的元部件,大多数是靠近设备的入口端,如纵向过电压会击穿线路和设备间起匹配作用的变压器匝间、层间、或线对地绝缘等。
横向过电压可随信息同时传至设备内部,损坏设备内的阻容元件及固体元件。
设备中元器件受损的程度,取决于元器件绝缘水平,即耐受冲击的强度,对具有白复能力的绝缘,击穿只是暂时的,一旦过压消失,即可恢复。
有些非自复性的绝缘介质,冲击时只有小电流流过,一次冲击不会立即中断设备,但经过多次冲击,随着多次冲击的累积可能会使元件逐渐受损最终导致毁坏,这就是为什么在试验时要试验冲击次数,极性和间隔的原因所在。
电子元件受雷击损坏的情况,概括起来不外下列三种:
(1)受过电压损坏的,如电容器、变压器及电子元件的反向耐压。
(2)受过电压冲击能量损坏的,如二极管PN结正向损坏,冲击危险程度在于流过元器件的过电流大小和持续时间,即能量大小。
(3)易受冲击功率损坏的,对元件的危害决定于冲击电压峰值和由此而产生的过电流。
2 雷电波形
有关雷电冲击波的描述是用波形参数说明,它有峰值波前时间和下降半峰值时间。
如图2所示。
观测的数据和波形均具有统计特.硅,服从某种分布规律,从而统计出雷电流幅值,波头、波尾、陡度、能量等概率分布。
多年来,国内外在对线路结构上或进人电子设备的雷电冲击波形进行了很多观测工作,获得了大量的观测资料。
一些国家通过现场观测发表了很多测试结果。
因观测的地理环境和条件的不同。
即使在同样条件下,观测得到的数据也不尽相同。
早先,有些国家观测得到的几百个波形中,对主放电波形的叙述,当不区另别第一次放电或随后各次闪电时,一般认为雷电流在1—4微秒上升到幅值,然后在40一50微秒内下降到幅值的一半。
这就是所谓传统的雷电流波形。
正极性闪电的电流波形一般较负极性闪电的波形平坦一些,持续时间较长,上升到幅值的时间约数十微秒,下降到半值时间约为数百微秒。
图2雷击参数定义
在对雷电的研究中,需要在千千万万的实波形中找出典型波形并转化为用数学式表示曲线。
比较流行的代表曲线有两种:
1.波头部分用两个指数曲线之差表示,其公式为:
用这公式表示的波形如图3a,当i=0时,电流上升速度di/dt最大;而当电流逐渐增大时,di/dt逐渐减小;到了i=Im时,di/dt变为零。
2.波头部分用余弦曲线表示其公式为:
用这公式表示的波形如图3b,当i=0时,di/dt=0;随着电流上升,di/dt也上升;当I=Im/2时,di/dt到达最大值;然后di/dt减小;当i=Im时,di/dt降为零。
一般习惯于用两个指数曲线之差的形式来表示雷电流波形,并且认为这种表示方式和大多数实际测得的波形比较相似。
但是经过近年的观测得到大多数的第一次主放电电流波形在其上升到幅值之前时比较缓慢,然后再转入陡的部分,其波头接近于用余弦来表示的波形。
用余弦曲线表示时,因为雷电流最大陡度出现在Im/2处,以此进行雷击的电位计算时可以得到较高的结果而偏于可靠。
但是,余弦曲线计算较为繁琐,因而往往简化为直线,也就是用斜角波来表示,通过最大陡度和平均陡度的转化,可以使采用斜角波的计算结果和采用余弦波的计算结果基本一致。
对于雷电流波形的各个量的标志方法各国也不是统一的。
典型的雷电流波形是以IEC规定的如图4所示,在幅值Im以前叫波头部分,幅值Im以后叫波尾部分。
早先规定由O点到幅值的时间叫波头长度,由0点到波尾半幅值的时间叫全部波长。
但是在实际测量中发现,0点及幅值这两点的时间很难精确测定的。
为了避免测量中出现的含混,IEC建议测量脉冲电流的实测值按下列方法定义:
实效波头时间T1:
脉冲电流的实效波头时间,是指脉冲电流在10%幅值及90"/6幅值两个瞬间之间的间隔时间再乘以1.25倍(两个瞬间点A和B见图4(a)。
实效半幅值时间T2:
脉冲电流的实效半幅值时间T2,是指实效原点O-与波形下降到半幅值的瞬间之间的间隔时间。
测量脉冲电压的方法与脉冲电流相似,所不同的只是选择参考点A的方法不一样。
脉冲电压的实效波头时间T1是指从脉冲电压在30"/6幅值及90"/6幅值两瞬间之间的间隔时间乘以1.67倍。
实效原点O。
是指A点之前0.3T1的一点,如图4b。
一般以分式符号表示波头时间及半值时间(又称波尾),例如1.5/40便是指波头时间为1.5微秒,半值时间为40微秒的波形。
通常将雷电流由零增长到幅值这一部分称为波头,只有几个微秒;电流值下降的部分称为波尾,长达数十微秒到几百微秒。
在1995年的EIC61312—1中的典型10/350us和8720us雷电流波形。
10/35us波是直接雷的电流波形,其能量远大于8/20us波,用这种波型来确定接闪器的大小尺寸。
8/20us波是感应雷和传导雷电的电流波形,用这种波形来检验防雷器件耐雷击能力的一种通用标准。
它代表雷电电流经过分流、衰减的电流波,又是线路静电感应电压波和防雷导体通过雷电流时对其附近电气导线的电磁感应过电压波。
例如防雷的引下线,建筑物LPZI区及其内部计算雷电流的波。
由于雷电参数值随地理环境不同,传输线的结构不同,关于国际标准所规定的波形只是推荐,容许各国根据本国实际情况加以引用或制订。
由于我国尚无这方面的资料,故直接引用了IEC和ITU的推荐波形。
对于架空明线的波形采用了我国邮电部门的观测资料制订。
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