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制冷技术手册书
目录
前言
第一章制冷技术的热力学理论基础…………………………………………1
第一节热力学的基本概念………………………………………………1
第二节热力学第一定律及其应用………………………………………3
第三节热力学第二定律及其应用………………………………………6
第四节气液集态变化及蒸气的热力性质………………………………8
第二章空调器制冷原理……………………………………………………12
第一节制冷剂、载冷剂与冷冻油……………………………………12
第二节蒸气压缩式制冷………………………………………………18
第三节影响致冷系数的主要因素……………………………………21
第四节制冷设备………………………………………………………23
第五节空调器的性能…………………………………………………37
第三章房间空调器的结构…………………………………………………41
第一节空调器的型号…………………………………………………41
第二节空调器系统的组成……………………………………………42
第三节整体式空调器的结构…………………………………………52
第四节分体式空调器的结构…………………………………………54
第四章空调器的电气控制…………………………………………………58
第一节电工学基础知识………………………………………………58
第二节空调器基本控制电路原理……………………………………62
第三节空调器电路举例与分析………………………………………71
第五章房间空调器的维修…………………………………………………75
第一节一般故障检测方法、使用故障与安装故障…………………75
第二节制冷系统故障的维修…………………………………………79
第三节电控系统故障的维修…………………………………………85
第四节空调器常见故障与原因分析…………………………………91
第一章制冷技术热力学理论基础
工程技术上所谓的制冷,就是使某一系统(即空间或物体)的温度低于周围环境介质的温度,并维持这个低温的过程,这里所说的环境介质是指自然界的空气和水。
制冷与空调设备以流体(气体与液体的总称)作为载能物质,实现热能与其它形式能量(主要为机械能)之间的转换或热能的转移。
本章介绍流体的性质、热能与机械能之间的转换规律和热量的传递规律,这些知识是空调技术必不可少的理论基础。
第一节热力学基本概念
工质在制冷系统中,一会儿从气体变为液体,一会儿又从液体变为气体,制冷剂的这种物态变化以及温度的升降、压力的变化、吸热与放热等现象,是具有一定的热力学内在关系的。
现在介绍一些参数、术语和基本概念,为掌握热力学基础知识作准备。
1.温度:
是用来度量物体冷、热程度的参数。
温度的指示单位有三种:
摄氏温度(℃)华氏温度(°F)绝对温度(K)
它们之间的换算关系是:
℃=5/9(°F–32)°F=9/5℃+32K=℃+273.15
2.干球温度:
用一般温度计所测得的空气温度,它是该空气的真正温度。
3.湿球温度:
湿球温度计感温球部位包着潮湿棉纱,用这种温度计测量空气的温度时,由于棉纱中的水在蒸发时要吸收空气的热量,当空气传递给水的热量恰好等于水表面蒸发所需热量时所测得的温度称为湿球温度。
干湿球温度差:
用干湿球温度计测量未饱和空气时,干球温度计显示的温度较高,湿球温度计显示的温度较低,两个温度差称“干湿球温度差”。
该温差大,表示空气干燥;温差小,表示空气潮湿。
4.湿度:
湿度代表空气中水蒸汽含量的多少。
在每千克空气中所含有的水蒸汽重量称为含湿量,单位为克/千克。
湿度又分为绝对湿度和相对湿度。
绝对湿度是指每立方米的淡空气所含水蒸汽的重量,也是水蒸汽在其分压力及湿空气温度下的重度,单位为千克/米3。
相对湿度是指湿空气的绝对湿度与饱和状态下的绝对湿度之比,数值为百分数。
当相对湿度为0%时,则为干空气;而相对湿度为100%时,则为饱和蒸汽。
人体感到舒适的相对湿度是60%~70%。
5.露点温度:
湿空气在含湿量不变的情况下,冷却使温度降低到空气内部所含水蒸气开始冷凝液化时(即达到完全饱和)的温度。
6.压力(物理学中称压强):
工程上把单位面积上所受的垂直作用力称为压力。
国际单位为帕(Pa)、千帕(kPa)、兆帕(Mpa),过去用的工程单位为千克力/厘米2(kgf/cm2)和bar。
1Mpa=10.2kgf/cm2=7500.6mmHg(毫米汞柱)=100mH2O(米水汞)=10bar
绝对压力=表压力+大气压力
真空度=大气压力-绝对压力
7.热量:
是物质热能转移的度量。
单位是焦尔(J)、千焦(kJ),过去用(Cal)、千卡(kCal)。
它们的换算关系是:
1Cal=4.18J。
8.比热:
1千克重的物质温度升高或降低1℃时所吸收或放出的热量。
符号为C,单位千焦/千克·度(kJ/kg·K)。
9.显热:
物体被加热或冷却时,只发生温度变化而没有状态变化,这时它所吸收或释放的热量。
10.潜热:
物质在加热或冷却过程中,发生状态变化而保持温度不变,这时它所吸收或释放的热量。
10.蒸发:
液体表面的汽化现象。
液体可以在各种温度下蒸发。
11.沸腾:
液体表面和内部同时发生激烈的汽化现象。
液体在一定压力下达到一定的沸点温度才能沸腾。
12.冷凝:
气体液化为液体的现象。
分冷却和凝结两个过程。
13.比容:
单位重量的物质所占有的容积。
单位:
米3/千克(m3/kg)。
14.密度:
单位容积的物质,所具有的重量。
单位:
千克/米3(kg/m3)。
15.内能:
内能是气体分子的动能和内位能的总和。
动能就是分子运动能量的总和,内位能就是因分子之间吸引力所具有的能量。
工程上常取1kg工质作为研究对象,所以通常说的内能是指1kg工质所具有的能量。
16.外能:
分子保持它原有的比容,与外部相对抗所具有的能量。
17.功:
功是能的一种。
当用外力去移动物体时需要消耗能,这个能就是功。
单位:
牛顿·米(N·m),过去用千克力·米(kgf·m)。
功=外力×力方向所移动的距离。
18.功率:
单位时间内所做的功。
单位:
瓦(W)、千瓦(KW)。
19.过热:
饱和蒸气在饱和和压力条件下,继续受热到饱和温度以上,称为“过热”气体,过热气体的温度与饱和温度的差值叫过热度。
20.过冷:
饱和液体在饱和压力条件下,继续冷却到饱和温度以下,称为“过冷”液体,过冷液体的温度与饱和温度的差值叫过冷度。
21.焓:
焓是一个复合状态参数,是表征系统中具有的总能量,它是内能和压力能之和。
通常是对1千克工质而言,单位为千焦/千克(Kj/kg),过去用千卡/千克(kcal/kg)。
I=u+pv
式中:
i———焓,kj/kg;
u——内能,Kj/kg;
p——压力,kpa;
v——比容,m3/kg
22.熵:
是一个导出状态参数,它表示工质状态变化时,其热传递的程度。
单位为千焦/千克·度(kj/kg·k)
熵、热量和温度的关系如下:
ds=dq/t
式中:
S——熵,kj/kg×K;
q——1千克物件所获得热量,KJ/Kg:
T——物质获得热量时的绝对温度,K。
23.节流:
流体在管道中流动,通过阀门、孔板、毛细管等设备时,由于局部阻力,使流体压力降低的现象。
第二节热力学第一定律及其应用
热力学第一定律是能量守恒定律在热力过程中的具体表述,并应用于确定各种热力系统与外界交换能量的数量关系——包括热能与机械能转换或热能转移在内的能量方程。
一、热力学第一定律的基本表达式
热力学第一定律的内容是:
无论何种热力过程,在机械能与热能的转换或热能的转移中,系统和外界的总能量守恒。
即
图1-2-1
输入系统的能量一输出系统的能量=系统贮存能量的变化(1-2-1)
如图1-2-1所示的任意一个开口系统,假定在一微元过程中,外界对它加热δQ;它对外界所作总功为δW总;同时因系统与外界有质量交换,流入和流出系统的工质还将给系统带入或带出能量。
设入口和出口处每kg工质的能量分别为e1和e2,入口和出口处工质的流量分别为dm1和dm2,则流入与流出工质带入与带出系统的能量分别为e1dm1和e2dm2。
那么,在此微元过程中,输入系统的能量为(δQ+e1dm1),输出系统的能量为(δW总+e2dm2),若系统贮存能量的变化为dE,由(1-2-1)式并经移项整理可得
δQ=dE+(e2dm2-e1dm1)+δW总(1-2-2)
式(1-2-2)对任何工质的各种热力过程都适用,它是热力学第一定律的普遍表达式。
其物理意义是:
外界加给系统的热量(δQ),一部分用于增加系统贮存的能量(dE),一部分通过质量交
二、稳定流动能量方程
制冷与空调设备中的工质可以视作稳定流动。
从热力学观点看,工质作稳定流动的特征是:
(1)系统中任何位置上工质的热力状态参数(如p、v、T、u、h、s)和宏观运动参数(如流速c)及单位时间与外界交换的能量都保持一定,不随时间变化;
(2)系统的总质量保持恒定,即入口和出口质量相等:
dm1=dm2=dm;
(3)系统的总能量保持恒定,即系统贮存的能量不变:
dE=0;
(4)系统与外界通过作功交换的能量,一是通过机器轴传递的功,称为轴功,用ws表示;二是由于工质流入或流出系统所作净流动功Wf,因此,δW总=Ws+Wf,对1kg流动工质δW总=ws+(p2v2-p1v1)。
将稳定流动工质的上述特征代入式(1-2-2)并代入各项有关参数整理后可得,1kg工质作稳定流动时的能量方程:
q=(h2-h1)+[1/2(c22-c12)+g(z2-z1)+ws](1-2-3)
注:
[……]这三部分机械能的和称为技术功,z代表高度,c代表工质流动速度。
工质在入口和出口处具有的能量,应是工质在该处的内能、宏观动能1/2mc2和重力势能mgz三者之和。
式1-2-3表明,稳定流动工质从外界吸收热量,一部分用于增加工质的焓,一部分用于增加工质的宏观动能及重力势能,一部分通过机轴传递对外作功。
制冷与空调设备在多数情况工质进出系统时,宏观动能与重力势能的变化相对都很小,可以忽略不计,在这种条件下,技术功就近似地等于轴功。
三、稳定流动能量方程在制冷设备中的应用
制冷压缩机、热交换器(蒸发器和冷凝器)、节流阀(毛细管)是制冷与空调系统中常见的设备。
可将稳定流动能量方程应用于这些设备,从而确定这些设备中的能量转换关系。
(一)制冷压缩机
工质流入和流出这类设备时,宏观动能与重力势能的变化相对于外界提供的轴功ws的量值来说很小,可以忽略不计;工质流经这类设备向外界的散热量也相对很小,可近似为绝热的,即q=0。
于是由(1-2-3)式可得
-ws=h2-h1(1-2-4)
式1-2-4表明,制冷压缩机消耗的外功大小等于工质在压缩机出口和入口的焓差,即等于工质焓的增加。
(二)热交换器
工质流经热交换器时,只通过传热与外界交换能量,没有轴功,即ws=0;其宏观动能与重力势能的变化相对于传递的热量也很小,可忽略不计。
于是,由式(1-2-3)可得
q=h2-h1(1-2-5)
对于制冷系统的蒸发器,液态制冷剂在其中吸收周围物体或介质的热量沸腾汽化,q>0,焓增加,即在蒸发器中工质吸收的热量等于其焓的增加;对于制冷系统的冷凝器则与蒸发器恰好相反,气态制冷剂在其中向周围介质放热冷凝液化,q<0,焓减少,即在冷凝器中工质放出的热量等于其焓的减少。
(三)节流装置
在制冷系统中,工质流经节流装置时,由于流道截面突然缩小,需克服局部阻力而导致压力下降,温度也同时下降,工质流经节流装置所历时间很少,可近似为绝热的(故称绝热节流),即q=0;工质进出节流装置时宏观动能与重力势能的变化都很小,可以忽略不计,节流过程工质与外界无功交换,ws=0。
因此,由式(1-2-3)可得
h1=h2
可见,工质经历绝热节流,在节流装置入口与出口处的焓是相等的。
综合上述可以看出,流动工质的焓在能量转换或转移关系中的重要作用,焓是随工质流动而转移、并由工质热力状态所决定的能量。
例2-1已知空气在压缩机中被压缩前后的压力和比容为p1=1bar、v1=0.845m3/kg;p2=8bar、v2=0.175m3/kg。
设在压缩过程中每kg空气的内能增加150kJ,同时向外界放出热量50kJ,压缩机每分钟生产压缩空气10kg,求:
(1)压缩过程中对每kg气体所作容积功;
(2)每生产1kg压缩空气所需消耗的轴功;(3)带动此压缩机至少需用多大功率的电动机?
解
(1)对压缩机的压缩过程,压缩机内空气和外界无质量交换,可应用闭口系能量方程(1-2-3)求容积功,即
w=q-△u=-50-150=-200kJ/kg
因为是放热,所以取q=-50kJ;算得w为负值,表明容积功是压缩功,即外界压缩气体作功。
(2)考虑吸气-压缩-排气的全过程,空气流经压缩机作稳定流动,可应用稳定流动能量方程式(1-2-5)求轴功。
压缩时可忽略气体被压缩前后宏观动能与重力势能的变化。
由式(1-2-5)有
ws=q-(h2-h1)=q-[(u2+p2v2)-(u1+p1v1)]
=[q-(u2-u1)]-(p2v2-p1v1)
=w-(p2v2-p1v1)
=-200-(8×105×0.175-1×105×0.845)×10-3
=-255.5kJ
(3)带动此压缩机所需电动机的功率,可用P=m·w(见注解)计算,由于配用电动机是将动力传给压缩轴的,因此,上式中的功w应为压缩机消耗的轴功wc。
故
P=m·wc=10/60×255.5=42.6kW
因为传动不可避免有能量损失,则P=42.6kW只是配用电动机所需功率的最小值。
注:
热力学中所说的功率:
单位时间内,系统与外界通过作功交换的能量,称为功率,用P表示。
即P=W/τ。
因为W=m·w,而m/τ=m流动工质的质量流速。
所以P=m·w。
第三节热力学第二定律及其应用
根据热力学第一定律,可以确定热力过程中能量转换的数量关系。
但是,遵守能量守恒的热力过程是否都能实现?
热力学第一定律没有回答这个问题,即热力学第一定律没有指出能量转换的条件和方向。
解决这一问题是热力学第二定律的任务。
一、热力学第二定律的表述
热力学第二定律与第一定律一样,也是事实的总结。
根据热现象不同侧面的观察结果,得到的第二定律的具体表述各不相同。
1.第一种表述:
事实证明,历史上曾有人企图发明的第二类永动机是不能实现的。
如果这种热机能够实现,其能量利用率可达100%,那是最理想的了。
人们通过长期的科学实验和生产实践,得到的结论是:
循环工作的热力发动机,其中工质从高温热源取得的热量不可能全部转变为机械能,总有一部分热量必须放给低温热源。
这就是说,要使工质通过热力循环将热能转变为机械能,至少应有两个温度不同的热源,并且能量的利用率不可能达到100%,即第二类永动机也无法实现。
依据热功转换的这种事实,开乐文和普朗克将热力学第二定律表述为:
不可能制造只从一个热源取得热量,使之完全变成机械能而不引起其它变化的循环发动机。
2.第二种表述:
从传热的角度看,热量可以自发地、无任何条件限制地从高温物体传到低温物体。
若要使热量由低温物体传向高温物体,必须消耗能量。
例如,电冰箱要将从箱内被冷藏物体(低温物体)处吸取的热量传给大气环境(相对箱内温度是高温热源),就要求冰箱压缩机工作,通过消耗压缩机提供的机械能才能实现。
这表明热量的传递具有方向性。
克劳修斯依据传热的方向性,将热力学第二定律表述为:
热不可能自发地、不付出代价地从低温物体传到高温物体。
尽管热力学第二定律还有其它表述方法,但各种表述在本质上都是一致的。
各种表述都表明自然界的自发过程具有一定的方向性和不可逆性,非自发过程的实现必须具备补充条件,并且非自发过程中能量转换的有效利用有一定的限度。
注:
1.第一类永动机:
不需外界提供能量,而能通过热力循环不断向外作功。
这是违反热力学第一定律的,循环工作的热机,要不断向外输出机械功,必须依靠外界不断给系统提供热量,即循环对外输出的净功等于外界加给系统的净热,工质在经历一系列的状态变化后,又回到初始状态,内能的变化量为零。
2.第二类永动机:
工质在作热力循环中,只从单一的热源取得热量使之完全变成机械能对外作功。
它没有违背热力学第一定律,但违反了热力学第二定律。
二、致冷系数与供热系数
制冷循环的目的有两种。
一是致冷,即获得需要的低温环境;二是从低温热源吸热,向高温热源供热,实现这个过程的装置称为热泵,如在冬季使用的热泵型房间空调器,就是利用制冷循环,从温度相对低的室外大气环境吸热,向温度相对高的室内供热,以达到取暖的目的。
第一种以致冷为目的的制冷性能系数,称为致冷系数ε;第二种以供热为目的的制冷循环性能系数,称为供热系数μ。
它们都是利用制冷循环所得收获与消耗之比,用于衡量有效利用程度的高低。
若制冷循环从低温热源吸收的热量用q2表示,向高温热源放出的热量用q1表示,消耗的外功用ω表示。
根据热力学第一定律应有
q1=q2+ω(1-3-1)则制冷循环的致冷系数的计算通式
(1-3-2)
对于逆卡诺循环(理想循环)的致冷系数
(1-3-3)
制冷循环用于供热时,收获是向高温热源放出的热量q1,消耗的外功为ω,因此供热系数
的计算通式
(1-3-4)
对于逆卡诺循环(理想循环)的供热系数
(1-3-5)
显然,供热系数与致冷系数有如下关系
μ=ε+1(1-3-6)
对于理想循环,则有
μC=εC+1(1-3-7)
例2-2冬天用一热泵对房屋供热,若房屋热损失是每小时50000kJ,室外环境温度为-10℃,问要使房屋内部保持室温为20℃,则带动该热泵所需的最小功率是多少?
若直接采用电炉供暖,则需消耗多少功率?
解当热泵按逆卡诺循环工作时,其供热系数最高,带动热泵所需功率就最小。
因此,应按逆卡诺循环计算。
现热泵工作于-10℃和20℃两个热源之间,由式(1-3-5),当它按逆卡诺循环工作时,其供热系数为
μc=TH/(TH-TC)=(20+273)/[(20+273)-(-10+273)]=9.77
又由μc=q1/w=Q1/W知,带动此热泵每小时需消耗的外功
W=Q1/μc=50000/9.77=5118Kj
因此,带动该热泵所需最小功率为
P=W/τ=5118/3600=1.42Kw
若直接采用电炉采暖,电炉每小时所作的功应为50000kJ,则电炉所需功率为
P`=W`/τ=50000/3600=13.89kW
P、/P=9.77,可见,用热泵供暖较之电炉要经济得多。
第四节气液集态变化和蒸气的热力性质
机械制冷与物质的气液集态变化和蒸气的热力性质紧密相关。
本节介绍物质气液集态变化的基本知识和蒸气的热力性质。
一、汽化与冷凝
物质集态由液态转变为气态,称为汽化;反之,物质集态由气态转变为液态,称为冷凝。
(一)汽化
汽化有蒸发和沸腾两种方式。
蒸发在任何温度下都能进行,它是仅在液体表面发生的汽化现象。
沸腾是在液体表面和内部同时进行的汽化现象。
在一定的压力下,液态工质必须达到一定温度才能沸腾。
液态工质沸腾汽化时的温度,称为沸点。
物质汽化需要吸收周围环境(即周围的物体或介质)的热量,因而汽化对周围环境有致冷效应。
压缩式制冷就是让液态制冷剂流经蒸发器沸腾汽化吸收周围空间的热量来致冷的。
液态工质沸腾汽化时,它向周围环境吸收的热量完全用于自身的集态变化。
因此,在沸腾汽化的过程中,虽然吸热,但液态工质及其蒸气都将保持沸点温度不变。
液态工质沸腾汽化时吸收的热量是潜热。
图1-4-1
相同压力下,不同液态工质的沸点不同。
同种液态工质,在不同压力下的沸点温度也不同。
工质的沸点与其压力有一一对应的关系。
例如,要求水在5℃沸腾汽化,其对应的压力必须是0.00989kgf/cm2才行。
因此,工质在沸腾汽化时若要保持沸点温度不变,还必须保持与该沸点对应的压力不变。
液态制冷剂在蒸发器中进行的沸腾汽化的过程,是一种定温和定压的过程。
(二)冷凝
在一定压力下,气态工质温度降低到与该压力相对应的沸点温度时就会冷凝液化。
在整个冷凝过程中,蒸气和冷凝的液体温度及对应的压力都将保持不变,同时释放出一定的冷凝潜热。
在同一温度(或压力)下,1kg工质的冷凝潜热与其汽化潜热r的量值是相等的。
二、饱和状态
如图1-4-1所示,密闭容器中的液体吸热汽化时,液面上方蒸气分子的密度将逐渐增大。
当单位时间内因汽化逸出液面的分子数与因蒸气分子作无规则热运动而回到液体中的分子数相等,这时液体与蒸气的质量都将不再变化,这气液两种集态达到动平衡的状态,称为饱和状态。
处于饱和状态的蒸气,称为饱和蒸气;处于饱和状态的液体,称为饱和液体;未达到饱和状态的液体,称为未饱和液体。
(一)饱和压力和饱和温度
在同一饱和状态下,饱和蒸气的压力与饱和液体的压力是相等的。
饱和蒸气或饱和液体压力,称为饱和压力,用pS和pB表示。
在同一饱和状态下,饱和蒸气的温度和饱和液体的温度也是相等的。
饱和蒸气或饱和液体的温度,称为饱和温度,用tS和tB表示。
工质的饱和压力和饱和温度有着一一对应的关系,并且,饱和温度随饱和压力的增大而升高;或者,饱和压力随饱和温度的升高而增大。
液体工质只能在与其压力相对应的饱和温度下才能沸腾汽化;同样,气态工质也只能在与其压力相对应的饱和温度下才能冷凝液化。
(二)湿蒸气及其干度
在制冷系统的蒸发器和冷凝器内进行的气液集态变化过程中,制冷剂的饱和液体与饱和蒸气通常是同时存在的。
这种饱和蒸气与饱和液体的混和物,称为湿蒸气。
完全不含饱和液体的饱和蒸气称为干饱和蒸气,简称为干蒸气。
湿蒸气中饱和蒸气的含量多少,用湿蒸气的干度x表示。
用mv和mw分别代表湿蒸气中所含饱和蒸气与饱和液体的质量,则湿蒸气的干度
x=mv/(mv+mw)
显然,0≤x≤1。
当x=0,表示完全不含饱和蒸气的液体,称为饱和液体;当x=1时,表示完全不含饱和液体的蒸气,称为干蒸气。
制冷系统的蒸发器中,制冷剂饱和液吸热逐渐汽化为饱和蒸气,干度逐渐增加;而冷凝器中,制冷剂饱和蒸气放热逐渐液化为饱和液体,干度逐渐减少。
(三)临界温度与临界压力
气态工质的温度越高,要使它液化所需的压力也就越高。
事实表明,对给定工质,当温度升高到超过某一特定数值后,即使压力再大也不能从气态液化变成液态了,而只能处于气态。
工质这一特定温度,称为临界温度,用tC表示。
与临界温度相对应的工质饱和压力,称为临界压力,用pC表示。
显然,临界温度与临界压力就分别是工质的最高饱温度与最高饱和压力。
在工质的状态参数坐标图上,与工质的临界状态(pC、tC)对应的状态点,称为临界点,常以C表示。
对于制冷剂,要求它的临界温度应远高于环境温度。
这样,可使制冷循环不在临界点附近进行,便于用常温的空气和水来冷却,并能更有效地利用工质的汽化潜热,提高制冷系统的经济性。
如氟利昂R12:
tC=112℃,pC=40.6bar;R22:
tC=96℃,pC=49.2bar。
它们的临界温度都远高于环境温度。
三、过热蒸气与过冷液体
(一)过热蒸气
蒸气在某压力p下的温度(tp)若高于该压力所对应的饱和温度(tp,B)时,这种蒸气就称为过热蒸气。
过热蒸气所处的状态,称为过热状态。
干饱和蒸气保持饱和压力不变,继续定压吸热时,其温度就会上升,变为过热蒸气。
过热蒸气比同压力下干饱和蒸气温度高出的值,称为过热度,用△tH表示,则
△tH=tp-tp,B(1-4
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