第10部分 磁场Word格式文档下载.docx
- 文档编号:14942358
- 上传时间:2022-10-26
- 格式:DOCX
- 页数:14
- 大小:207.50KB
第10部分 磁场Word格式文档下载.docx
《第10部分 磁场Word格式文档下载.docx》由会员分享,可在线阅读,更多相关《第10部分 磁场Word格式文档下载.docx(14页珍藏版)》请在冰豆网上搜索。
应用毕萨定律再结合矢量叠加原理,可以求解任何形状导线在任何位置激发的磁感强度。
毕萨定律应用在“无限长”直导线的结论:
B=2k;
*毕萨定律应用在环形电流垂直中心轴线上的结论:
B=2πkI;
*毕萨定律应用在“无限长”螺线管内部的结论:
B=2πknI。
其中n为单位长度螺线管的匝数。
2、安培力
a、对直导体,矢量式为=I;
或表达为大小关系式F=BILsinθ再结合“左手定则”解决方向问题(θ为B与L的夹角)。
b、弯曲导体的安培力
⑴整体合力
折线导体所受安培力的合力等于连接始末端连线导体(电流不变)的的安培力。
证明:
参照图9-1,令MN段导体的安培力F1与NO段导体的安培力F2的合力为F,则F的大小为
F=
=BI
关于F的方向,由于ΔFF2P∽ΔMNO,可以证明图9-1中的两个灰色三角形相似,这也就证明了F是垂直MO的,再由于ΔPMO是等腰三角形(这个证明很容易),故F在MO上的垂足就是MO的中点了。
证毕。
由于连续弯曲的导体可以看成是无穷多元段直线导体的折合,所以,关于折线导体整体合力的结论也适用于弯曲导体。
(说明:
这个结论只适用于匀强磁场。
)
⑵导体的内张力
弯曲导体在平衡或加速的情形下,均会出现内张力,具体分析时,可将导体在被考查点切断,再将被切断的某一部分隔离,列平衡方程或动力学方程求解。
c、匀强磁场对线圈的转矩
如图9-2所示,当一个矩形线圈(线圈面积为S、通以恒定电流I)放入匀强磁场中,且磁场B的方向平行线圈平面时,线圈受安培力将转动(并自动选择垂直B的中心轴OO′,因为质心无加速度),此瞬时的力矩为
M=BIS
几种情形的讨论——
⑴增加匝数至N,则M=NBIS;
⑵转轴平移,结论不变(证明从略);
⑶线圈形状改变,结论不变(证明从略);
*⑷磁场平行线圈平面相对原磁场方向旋转α角,则M=BIScosα,如图9-3;
当α=90°
时,显然M=0,而磁场是可以分解的,只有垂直转轴的的分量Bcosα才能产生力矩…
⑸磁场B垂直OO′轴相对线圈平面旋转β角,则M=BIScosβ,如图9-4。
当β=90°
时,显然M=0,而磁场是可以分解的,只有平行线圈平面的的分量Bcosβ才能产生力矩…
说明:
在默认的情况下,讨论线圈的转矩时,认为线圈的转轴垂直磁场。
如果没有人为设定,而是让安培力自行选定转轴,这时的力矩称为力偶矩。
二、洛仑兹力
1、概念与规律
a、=q,或展开为f=qvBsinθ再结合左、右手定则确定方向(其中θ为与的夹角)。
安培力是大量带电粒子所受洛仑兹力的宏观体现。
b、能量性质
由于总垂直与确定的平面,故总垂直,只能起到改变速度方向的作用。
结论:
洛仑兹力可对带电粒子形成冲量,却不可能做功。
或:
洛仑兹力可使带电粒子的动量发生改变却不能使其动能发生改变。
问题:
安培力可以做功,为什么洛仑兹力不能做功?
解说:
应该注意“安培力是大量带电粒子所受洛仑兹力的宏观体现”这句话的确切含义——“宏观体现”和“完全相等”是有区别的。
我们可以分两种情形看这个问题:
(1)导体静止时,所有粒子的洛仑兹力的合力等于安培力(这个证明从略);
(2)导体运动时,粒子参与的是沿导体棒的运动v1和导体运动v2的合运动,其合速度为v,这时的洛仑兹力f垂直v而安培力垂直导体棒,它们是不可能相等的,只能说安培力是洛仑兹力的分力f1=qv1B的合力(见图9-5)。
很显然,f1的合力(安培力)做正功,而f不做功(或者说f1的正功和f2的负功的代数和为零)。
(事实上,由于电子定向移动速率v1在10−5m/s数量级,而v2一般都在10−2m/s数量级以上,致使f1只是f的一个极小分量。
☆如果从能量的角度看这个问题,当导体棒放在光滑的导轨上时(参看图9-6),导体棒必获得动能,这个动能是怎么转化来的呢?
若先将导体棒卡住,回路中形成稳恒的电流,电流的功转化为回路的焦耳热。
而将导体棒释放后,导体棒受安培力加速,将形成感应电动势(反电动势)。
动力学分析可知,导体棒的最后稳定状态是匀速运动(感应电动势等于电源电动势,回路电流为零)。
由于达到稳定速度前的回路电流是逐渐减小的,故在相同时间内发的焦耳热将比导体棒被卡住时少。
所以,导体棒动能的增加是以回路焦耳热的减少为代价的。
2、仅受洛仑兹力的带电粒子运动
a、⊥时,匀速圆周运动,半径r=,周期T=
b、与成一般夹角θ时,做等螺距螺旋运动,半径r=,螺距d=
这个结论的证明一般是将分解…(过程从略)。
☆但也有一个问题,如果将分解(成垂直速度分量B2和平行速度分量B1,如图9-7所示),粒子的运动情形似乎就不一样了——在垂直B2的平面内做圆周运动?
其实,在图9-7中,B1平行v只是一种暂时的现象,一旦受B2的洛仑兹力作用,v改变方向后就不再平行B1了。
当B1施加了洛仑兹力后,粒子的“圆周运动”就无法达成了。
(而在分解v的处理中,这种局面是不会出现的。
3、磁聚焦
a、结构:
见图9-8,K和G分别为阴极和控制极,A为阳极加共轴限制膜片,螺线管提供匀强磁场。
b、原理:
由于控制极和共轴膜片的存在,电子进磁场的发散角极小,即速度和磁场的夹角θ极小,各粒子做螺旋运动时可以认为螺距彼此相等(半径可以不等),故所有粒子会“聚焦”在荧光屏上的P点。
4、回旋加速器
a、结构&
原理(注意加速时间应忽略)
b、磁场与交变电场频率的关系
因回旋周期T和交变电场周期T′必相等,故=
c、最大速度vmax==2πRf
5、质谱仪
速度选择器&
粒子圆周运动,和高考要求相同。
第二讲典型例题解析
一、磁场与安培力的计算
【例题1】两根无限长的平行直导线a、b相距40cm,通过电流的大小都是3.0A,方向相反。
试求位于两根导线之间且在两导线所在平面内的、与a导线相距10cm的P点的磁感强度。
【解说】这是一个关于毕萨定律的简单应用。
解题过程从略。
【答案】大小为8.0×
10−6T,方向在图9-9中垂直纸面向外。
【例题2】半径为R,通有电流I的圆形线圈,放在磁感强度大小为B、方向垂直线圈平面的匀强磁场中,求由于安培力而引起的线圈内张力。
【解说】本题有两种解法。
方法一:
隔离一小段弧,对应圆心角θ,则弧长L=θR。
因为θ→0(在图9-10中,为了说明问题,θ被夸大了),弧形导体可视为直导体,其受到的安培力F=BIL,其两端受到的张力设为T,则T的合力
ΣT=2Tsin
再根据平衡方程和极限=0,即可求解T。
方法二:
隔离线圈的一半,根据弯曲导体求安培力的定式和平衡方程即可求解…
【答案】BIR。
〖说明〗如果安培力不是背离圆心而是指向圆心,内张力的方向也随之反向,但大小不会变。
〖学员思考〗如果圆环的电流是由于环上的带正电物质顺时针旋转而成(磁场仍然是进去的),且已知单位长度的电量为λ、环的角速度ω、环的总质量为M,其它条件不变,再求环的内张力。
〖提示〗此时环的张力由两部分引起:
①安培力,②离心力。
前者的计算上面已经得出(此处I==ωλR),T1=BωλR2;
后者的计算必须应用图9-10的思想,只是F变成了离心力,方程2T2sin=Mω2R,即T2=。
〖答〗BωλR2+。
【例题3】如图9-11所示,半径为R的圆形线圈共N匝,处在方向竖直的、磁感强度为B的匀强磁场中,线圈可绕其水平直径(绝缘)轴OO′转动。
一个质量为m的重物挂在线圈下部,当线圈通以恒定电流I后,求其静止时线圈平面和磁场方向的夹角。
【解说】这是一个应用安培力矩定式的简单问题,解题过程从略。
【答案】arctg。
二、带电粒子在匀强磁场中的运动
【例题4】电子质量为m、电量为q,以初速度v0垂直磁场进入磁感强度为B的匀强磁场中。
某时刻,电子第一次通过图9-12所示的P点,θ为已知量,试求:
(1)电子从O到P经历的时间;
(2)O→P过程洛仑兹力的冲量。
【解说】圆周运动的基本计算。
值得注意的是,洛仑兹力不是恒力,故冲量不能通过定义式去求,而应根据动量定理求解。
【答案】
(1);
(2)2mv0sinθ。
【例题5】如图9-13所示,S是粒子源,只能在纸面上的360°
范围内发射速率相同、质量为m、电量为q的电子。
MN是一块足够大的挡板,与S相距=L。
它们处在磁感强度为B、方向垂直纸面向里的匀强磁场中,试求:
(1)要电子能到达挡板,其发射速度至少应为多大?
(2)若发射速率为,则电子击打在挡板上的范围怎样?
【解说】第一问甚简,电子能击打到挡板的临界情形是轨迹与挡板相切,此时rmin=;
在第二问中,先求得r=L,在考查各种方向的初速所对应的轨迹与挡板相交的“最远”点。
值得注意的是,O点上方的最远点和下方的最远点并不是相对O点对称的。
(2)从图中O点上方距O点L处到O点下方距O点L处的范围内。
【例题6】如图9-14甲所示,由加速电压为U的电子枪发射出的电子沿x方向射入匀强磁场,要使电子经过x下方距O为L且∠xOP=θ的P点,试讨论磁感应强度B的大小和方向的取值情况。
【解说】以一般情形论:
电子初速度v0与磁感应强度B成任意夹角α,电子应做螺旋运动,半径为r=,螺距为d=,它们都由α、B决定(v0=是固定不变的)。
我们总可以找到适当的半径与螺距,使P点的位置满足L、θ的要求。
电子运动轨迹的三维展示如图9-14乙所示。
如果P点处于(乙图中)螺线轨迹的P1位置,则α=θ,B∥;
如果P点处于P2或P3位置,则α≠θ,B与成一般夹角。
对于前一种情形,求解并不难——只要解L=kd(其中k=1,2,3,…)方程即可;
而对后一种情形,要求出B的通解就难了,这里不做讨论。
此外,还有一种特解,那就是当B⊥时,这时的解法和【例题4】就完全重合了。
【答案】通解不定。
当B∥时,B=(其中k=1,2,3,…);
当B⊥时,B=。
〖问题存疑〗两个特解能不能统一?
三、带电粒子在电磁复合场中的运动
一般考虑两种典型的复合情形:
B和E平行,B和E垂直。
对于前一种情形,如果v0和B(E)成θ角,可以将v0分解为v0τ和v0n,则在n方向粒子做匀速圆周运动,在τ方向粒子做匀加速运动。
所以,粒子的合运动是螺距递增(或递减)的螺线运动。
对于后一种情形(垂直复合场),难度较大,必须起用动力学工具和能量(动量)工具共同求解。
一般结论是,当v0和B垂直而和E成一般夹角时,粒子的轨迹是摆线(的周期性衔接)。
【例题7】在三维直角坐标中,沿+z方向有磁感强度为B的匀强磁场,沿−z方向有电场强度为E的匀强电场。
在原点O有一质量为m、电量为−q的粒子(不计重力)以正x方向、大小为v的初速度发射。
试求粒子再过z轴的坐标与时间。
【解说】过程甚简,粒子运动情形见
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- 第10部分 磁场 10 部分