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调速——节流阀
调压——溢流阀
1、1、2液压系统的组成及作用
1
动力装置——液压泵,将原动机输入的机械能转换为液体或气体的压力能,作
为系统供油能源或气源装置。
执行装置——液压缸(或马达),将流体压力能转换为机械能,而对负载作功。
控制调节装置——各种控制阀,用以控制流体的方向、
压力和流量,以保证执
行元件完成预期的工作任务。
4
辅助装置——油箱、油管、滤油器、压力表、冷却器、分水滤水器、油雾器、消
声器、管件、管接头和各种信号转换器等,创造必要条件,保证系统正常工作。
(5
工作介质——液压油或压缩空气)
1、1、3液压传动系统的图形符号
结构或半结构式图形——表示结构原理,直观
表示方法<
性强,易理解,但结构复杂
图形符号*——只表示元件功能,不表示元件
结构和参数,简单明了,易于绘制
(GB786——76)(GB786——93)
1、2液压传动的特点
一液压传动的优点
独特之处——力大无穷(P=32MP以上)
所拿液压千斤顶,可顶起6吨重物,若每位男同
学体重为128斤,可举起25位男同学。
二液压传动的缺点
不宜远距离传递
1泄漏严重<
不宜保证严格的传动比
污染地面
2
对T变化敏感
3
难于检查故障
1液压油
2、1、1液压油的物理性质
一液体的密度
密度——单位体积液体的质量
ρ=m/vkg/m3
密度随着温度或压力的变化而变化,但变化不大,
通常忽略,一般取ρ=900kg/m3的大小。
二液体的粘性
(一)粘性的物理本质
液体在外力作用下流动时,由于液体分子间的内聚力和
液体分子与壁面间的附着力,导致液体分子间相对运动
而产生的内摩擦力,这种特性称为粘性.
或:
流动液体流层之间产生内部摩擦阻力的性质
内摩擦力表达式:
F=μAdu/dy
牛顿液体内摩擦定律:
液层间的内摩擦力与液层
接触面积及液层之间的速度
成正比。
∵液体静止时,du/dy=0
∴静止液体不呈现粘性
(二)粘度——粘性大小的衡量
1动力粘度μ
公式∵τ=F/A=μ·
du/dy(N/m2)
∴μ=τ·
dy/du(N·
s/m2)
物理意义:
液体在单位速度梯度下流动时,接触液层间
单位面积上内摩擦力
单位:
国际单位(SI制)中为帕·
秒(Pa·
S)
或牛顿·
秒/米2(N·
S/m2);
以前沿用单位(CGS制)中为泊(P)、厘泊(CP)达因·
秒/厘米2dyn·
S/cm2)
换算关系:
1Pa·
S=10P=⒑3CP
2运动粘度ν——动力粘度与液体密度之比值
公式:
ν=μ/ρ(m2/S)
无(只是因为μ/ρ在流体力学中经常出现
∴用ν代替(μ/ρ)
单位:
SI制:
m2/S
CGS制:
St(斯)、CSt(厘斯)
(Cm2/S)(mm2/S)
换算关系:
1m2/S=104St=106CSt
∵单位中只有长度和时间的量纲,类似运动学的量。
∴称运动粘度,常用于液压油牌号标注
老牌号——20号液压油,指这种油在50°
C时的平均运
<
动粘度为20cst。
新牌号——L—HL32号液压油,指这种油在40°
C时的平
均运动粘度为32cst。
∵μ、ν不易直接测量,只用于理论计算
∴常用相对粘度
3相对粘度(条件粘度)
恩氏度0E——中国、德国、前苏联等用
赛氏秒SSU——美国用
雷氏秒R——英国用
巴氏度0B——法国用
恩氏粘度与运动粘度之间的换算关系:
ν=(7、310E-6、31/0E)×
10-6
三液体的可压缩性
可压缩性——液体受压力作用而发生体积缩小性质
1液体的体积压缩系数
定义——体积为v的液体,当压力增大△p时,体积减小
△v,则液体在单位压力变化下体积的相对变化量
公式:
κ=-1/△p.△v/vκ=(5-7)*10-10m2/N
物理意义:
单位压力所引起液体体积的变化
∵p↑v↓
∴为保证κ为正值,式中须加一负号。
2液体的体积弹性模数
定义——液体压缩系数的倒数
k=1/κ=-△pv/△v
表示单位体积相对变化量所需要的压力增量,
也即液体抵抗压缩能力的大小。
一般认为油液不可压缩(因压缩性很小),计算时取:
k=(1、4-1、9)*109N/m2N/m2
若分析动态特性或p变化很大的高压系统,则必须考虑
四其他性质
粘度和压力的关系
∵P↑,F↑,μ↑
∴μ随p↑而↑,压力较小时忽略,32Mpa以上才考虑
2粘度和温度的关系
∵温度↑,内聚力↓,μ↓
∴粘度随温度变化的关系叫粘温特性,粘度随温度
的变化较小,即粘温特性较好。
2、1、2对液压油的要求及选用
工作介质——传递运动和动力
液压油的任务<
润滑剂——润滑运动部件
一、对液压油的要求
(1)合适的粘度和良好的粘温特性;
(2)良好的润滑性;
(3)纯净度好,杂质少;
(4)对系统所用金属及密封件材料有良好的相容性。
(5)对热、氧化水解都有良好稳定性,使用寿命长;
(6)抗泡沫性、抗乳化性和防锈性好,腐蚀性小;
(7)比热和传热系数大,体积膨胀系数小,闪点和燃
点高,流动点和凝固点低。
(凝点——油液完全失去其流动性的最高温度)
(8)对人体无害,对环境污染小,成本低,价格便宜
粘度是第一位的
二液压油的选择
液压油的类型:
机械油、精密机床液压油、气轮机
油和变压器油
v
首先根据工作条件<
p和元件类型选择油液品种
T
然后根据粘度选择牌号
1选择液压油品种
2选择液压油粘度
慢速、高压、高温:
μ大(以↓△q)
通常<
快速、低压、低温:
μ小(以↓△P)
2、2液体静力学
研究内容:
研究液体处于静止状态的力学规律和这些
规律的实际应用。
静止液体:
指液体内部质点之间没有相对运动,至于
液体整体完全可以象刚体一样做各种运动
2、2、1液体的静压力及特性
质量力(重力、惯性力)——作用于
作用于液体上的力<
液体的所有质点
表面力(法向力、切向力、或其它物
体或其它容器对液体、一部
分液体作用于令一部分液体
等)——作用于液体的表面
定义:
液体单位面积上所受的法向力,物理学中称压强,
液压传动中习称压力。
特性:
(1)垂直并指向于承压表面
∵液体在静止状态下不呈现粘性
∴内部不存在切向剪应力而只有法向应力
(2)各向压力相等
∵有一向压力不等,液体就会流动
∴各向压力必须相等
2、2、2液体静力学基本方程式
例:
计算静止液体内任意点A处的压力p
P0
G
H
P
∵pdA=p0dA+G=p0dA+ρghdA
∴p=p0+ρgh
液面压力p0
特征
(1)静止液体中任一点处的压力由两部分组成<
液体自重所形成的压力ρgh
(2)静止液体内压力沿液深呈线性规律分布
(3)离液面深度相同处各点的压力均相等,压力相
等的点组成的面叫等压面.
2、2、3压力的表示方法及单位
绝对压力——以绝对零压为基准所测
测压两基准<
相对压力*——以大气压力为基准所测
关系:
绝对压力=大气压力+相对压力
或相对压力(表压)=绝对压力–大气压力
注液压传动系统中所测压力均为相对压力即表压力
真空度=大气压力–绝对压力
p>
pa
p=pa
p<
p=0
2、2、4静压传递原理
帕斯卡原理(静压传递原理)
在密闭容器内,液体表面的压力可等值传递到液体内部所
有各点。
根据帕斯卡原理:
p=F/A
液压系统压力形成
F
p=F/AF=0p=0
F↑p↑
F↓p↓
结论:
液压系统的工作压力取决于负载,并且随着负载的变化而变化。
2、2、5液体对固体壁面的作用力
1作用在平面上的总作用力
P=p·
A
液压缸,若设活塞直径为D,则
A=p·
πD2/4
2作用在曲面上的总作用力
Fx=p·
Ax
曲面在某一方向上所受的作用力,等于液体压力
与曲面在该方向的垂直投影面积之乘积。
球面和锥面力计算
2、4管路中液体的压力损失
∵实际液体具有粘性
∴流动中必有阻力,为克服阻力,须消耗能量,造成能
量损失(即压力损失)
分类:
沿程压力损失、局部压力损失
2、4、1液体的流动状态
一层流和紊流
层流:
液体的流动是分层的,层与层之间互不干扰
紊流(
紊流(湍流):
液体流动不分层,做混杂紊乱流动
二雷诺数
圆形管道雷诺数:
Re=dv/ν
非圆管道截面雷诺数:
Re=dHv/ν
过流断面水力直径:
dH=4A/χ
水力直径大,液流阻力小,通流能力大。
Re<
Rec为层流
临界雷诺数:
判断液体流态依据<
(Rec见表2~4、1)
Re>
Rec为紊流
雷诺数物理意义:
液流的惯性力对粘性力的无因次比
2、4、2沿程压力损失(粘性损失)
液体沿等径直管流动时,由于液体的粘性摩擦和质
点的相互扰动作用,而产生的压力损失。
内摩擦——因粘性,液体分子间摩擦
产生原因:
<
外摩擦——液体与管壁间
一流速分布规律
如图2、4、1:
液体在等径水平直管中作层流运动,沿管轴线取一半径为r,长度为l的小圆柱体两端面压力为p1、p2,侧面的内摩擦力为F,匀速运动时,其受力平衡方程为:
(p1-p2)πr2=F
∵F=-2πrlμdu/dr△p=p1-p2
∴du=-rdr△p/2μl
对上式积分,并应用边界条件r=R时,u=0,得
u=(R2-r2)△p/4μl
液体在圆管中作层流运动时,速度对称于圆管中
心线并按抛物线规律分布。
umin=0(r=R)
umē=R2△p/4μl=d2△p/16μl(r=0)
二圆管层流的流量
∵dA=2πrdr
∴dq=udA=2πurdr=2π(R2-r2)rdr△p/4μl
故q=∫0R2π△p/4μl·
(R2-r2)rdr=△pπR4/8μl
=△pπd4/128μl
三圆管的平均流速
v=q/A=(△pπd4/128μl)/πd2/4·
=△pd2/32μl
v=umax/2·
四圆管沿程压力损失
△pf=128μlq/πd4=8μlq/πR4
将q=πR2v,μ=ρν代入上式并简化得
△pf=△p=32μlv/d2
液流沿圆管作层流运动时,其沿程压力损失与管长、流速、粘度成正比,而与管径的平方成反比
∵μ=ρνRe=dv/νλ=64/Re
∴△pf=64ν/dv·
l/d·
ρv2/2=64/Re·
·
ρv2/2
故△pf=λ·
理论值64/Re
λ<
实际值75/Re
五圆管紊流的压力损失
△pλ=λ·
λ=0.3164Re-0.25(105>
4000)
λ=0、032+0.221Re-0.237(3*106>
Re>
105)
λ=[1、74+2lg(d/△)]-2(Re>
3*106或Re>
900d/△)
∵紊流运动时,△pλ比层流大
∴液压系统中液体在管道内应尽量作层流运动
2、4、2局部压力损失
液体流经管道的弯头、接头、突变截面以及阀口
滤网等局部装置时,液流会产生旋涡,并发生强
烈的紊动现象,由此而产生的损失称为局部损失
产生原因:
碰撞、旋涡(突变管、弯管)产生附加摩擦
附加摩擦——只有紊流时才有,是由于分子
作横向运动时产生的摩擦,即
速度分布规律改变,造成液体
的附加摩擦。
△pv=ζ·
标准阀类元件:
△pv=△pn(qv/qvn)2
2、4、4管路系统的总压力损失
∑△p=∑△pλ+∑△pv
=∑λ·
ρv/2+∑ζρv2/2
△p→热能→T↑→△q↑→η↓
↓
↓
散逸污染
减小△p的措施:
1尽量↓L,↓突变
2↑加工质量,力求光滑,ν合适
3↑A,↓v
过高△p↑∵△p∝v2
2、5、1小孔流量——压力特性
薄壁小孔l/d≤0·
5
孔口分类<
细长小孔l/d>
4
短孔0、5<
l/d≤4
一、薄壁小孔流量压力特性
如图2、5、1:
取孔前通道断面为1——1断面,收缩
断面为Ⅱ——Ⅱ断面,管道中心为基准面,z1=z2
列伯努利方程如下:
p1+ρα1v12/2=p2+ρα2v22/2+△pw
∵v1<
v2v1可忽略不计,收缩断面流动是紊流
α2=1;
而△pw仅为局部损失即△pw=ζρv22/2
∴v2=√2/ρ·
(p1-p2)/√α2+ξ=Cv√2△p/ρ
故q=A2v2=CcATv2
=CvCcAT√2/ρ△p=CqAT√2△p/ρ
Cq=CvCcCc=A2/AT=d22/d2A=πd2/4
液流完全收缩情况下(D/d≥7):
当Re≤105Cq=0、964Re-0、05
当Re>
105Cc=0.61∽0.63
Cv=0.97∽0.98
Cq=0.6∽0.62
液流不完全收缩时(D/d<
7),查表2、5、1
∵q∝√△p,与μ无关
∴流过薄壁小孔的流量不受油温变化影响
二、短孔和细长孔的流量压力特性
短孔q=CqAT√2△p/ρCq可查图2、5、2
细长孔q=πd4△p/128μl=πd2△p/32μl=CA△p结论:
∵q∝△p反比于μ
∴流量受油温影响较大(T↑μ↓q↑)
三、流量通用方程
∵薄壁孔:
q=CqAT√2△p/ρ=Cq√2/ρAT√△p
短孔:
q=CqAT√2△p/ρ=Cq√2/ρAT√△p
细长孔:
q=πd4△p/128μl=1/32μl·
πd4/4△p
∴流量通用方程:
q=CAT△pф
2、5、2液体流经缝隙的流量——压力特性
平面缝隙压差流动
常见缝隙<
缝隙流动状况<
环状缝隙剪切流动
一、液体流经平行平板缝隙的流量压力特性
1固定平行平板缝隙
如图2、5、3:
设缝隙度高为δ,宽度为b,长度为l,两
端压力为p1、p2,其压差为ΔP,从缝隙中取一微小六面
体,左右两端所受压力为p和p+dp,上下两侧面所受摩擦切应力为τ+dτ和τ,则在水平方向受力平衡方程为:
pbdy+(τ+dτ)bdx=(p+dp)bdy+τbdx
整理后得:
dτ/dy=dp/dx
∵τ=μ·
du/dy
∴d2u/dy2=1/μ·
dp/dx
上式对y两次积分得:
u=dp/dx·
y2/2μ+C1y+C2
由边界条件:
当y=0,u=0y=δ,u=u0
则有:
C1=-δdp/dx/2μ,C2=0
此外,在缝隙液流中,压力沿x方向的变化率dp/dx是
一常数,有:
dp/dx=p2-p1/l=-(p1-p2)/l=-△p/l
u=(δ-y)y·
△p/2μl
故:
q=∫0hubdy=b∫0h△p·
(δ-y)ydy/2μl
=bδ3△p/12μl
在压差作用下,通过固定平行平板缝隙的流量与
缝隙高度的三次方成正比,这说明,液压元件内
缝隙的大小对其泄漏量的影响是很大的。
相对运动平行平板缝隙(见图2、5、4)
剪切流动时q=vbδ/2
压差与剪切流动时q=bδ3△p/12μl±
vbδ/2
剪切与压差流动方向一致时,取正号
剪切与压差流动方向相反时,取负号
二、液体流经环形缝隙的流量压力特性
液压缸缸筒与活塞同心
环形缝隙<
分类<
阀芯与阀孔偏心
1同心环形缝隙流量
如图2、5、5:
设圆柱体直径为D,缝隙厚度为δ,缝隙
长度为l,若沿圆周展开,相当于平行平
板缝隙,b=πD
∴q=πDδ3△p/12μl±
πDδv/2
当相对速度V=0时,其流量公式为:
q=πDδ3·
△p/12μl
2偏心环形缝隙流量
设偏心距为e,则:
q=πDδ3△p(l+1.5ε2)/12μl±
ε——相对偏心率ε=e/δ
当内外圆表面没有相对运动时:
q=πDδ3△p(l+1.5ε2)/12μl
1)ε=1时q偏=2.5q同
2)ε=0时即同心圆环缝隙
3)∵q与ε2成正比,ε↑q↑
∴应尽量做成同心,以减小泄漏量
2、6
液压冲击和空穴现象
一液压冲击(水锤、水击)
液压冲击:
液压系统中,由于某种原因(如速度急剧变
化),引起压力突然急剧上升,形成很高压力
峰值的现象。
急速关闭自来水管可能使水管发生振动,同时发出噪声。
1液压冲击产生的原因
1)迅速使油液换向或突然关闭油路,使液体受阻,动能转换
为压力能,使压力升高。
2)运动部件突然制动或换向,使压力升高。
2液压冲击引起的结果
∵液压冲击峰值压力>
>
工作压力
∴引起振动、噪声、导致某些元件如密封装置、管路等
损坏;
使某些元件(如压力继电器、顺序阀等)产生
误动作,影响系统正常工作。
3减小液压冲击的措施
1)延长阀门关闭和运动部件制动换向的时间
2)限制管道流速及运动部件速度v管<
5m/sv缸<
10m/min
3)加大管道直径,尽量缩短管路长度。
4)采用软管,以增加系统的弹性。
二气穴(空穴)现象
气穴现象:
液压系统中,由于某种原因(如速度突变),
使压力降低而使气泡产生的现象。
压力油流过节流口、阀口或管道狭缝时,速度
升高,压力降低;
液压泵吸油管道较小,吸油
高度过大,阻力增大,压力降低;
液压泵转速
过高,吸油不充分,压力降低(如高空观缆)
气体来源:
混入气泡轻微气穴
空气<
溶入气体分子严重气穴
蒸汽汽泡强烈气穴
气穴现象引起的结果:
1液流不连续,流量、压力脉动
2系统发生强烈的振动和噪声
3发生气蚀
减小气空穴的措施:
1减小小孔和缝隙前后压力降,希望p1/p2<
3.5
2增大直径、降低高度、限制流速
3管路要有良好密封性防止空气进入
4提高零件抗腐蚀能力,采用抗腐蚀能力强的金属材料,减
小表面粗糙度。
5)整个管路尽可能平直,避免急转弯缝隙,合理配置。
本章小结
应搞清的概念应记住的公式、概念、结论
第一节液压油(9个)(8个)(8个)
密度、压缩性粘性、粘度、粘温特性
第二节液体静力学
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