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(2)角位移:
dt
(3)角速度:
(矢量)
大小:
方向:
沿轴(指向由右手确定)
=
(4)角加速度:
(矢量)
大小:
:
沿轴
(加速转动);
(减速转动)
2.角量和线量的关系
=r
(1)p点的线速度
r:
p点的矢径(由转动中心o引出)
(2)p点的线加速度
a=r+
切向加速度:
at=r
法向加速度:
an=
3.典型定轴转动
(1)匀速转动:
=0
=const.
-0=t
(2)
2-02=2(-0)
匀加速转动:
p
2转动定律
一.力矩
1.力对轴的矩
设力F在转动
平面内,作用
点在p
M轴=rF
沿轴(由右手定);
r是op
思考:
如F不在转动平面内,M轴方向如何
确定?
2.力对固定点的矩
M点=rF
r是op(o是某定点)
可以证明:
M轴是M点沿z轴的投影
以下把M轴记作M
二.转动定律
1.推导
刚体看作是由很多质元组成
质元i:
质量mi
o
矢径ri(由转动中心引出)
外力Fi
内力fi
由牛顿定律,对质元mi有
Fi+fi=miai,(ai=ain+ait)
以ri对等式作叉积(从左侧)
riFi+rifi=miri(ain+ait)
riain=0(为什么?
)
riait=ri(ri)=ri2
[利用了a(bc)=(ac)b-(ab)c]
于是有riFi+rifi=miri2
对所有质元求和有
(riFi)+(rifi)=(miri2)
各项意义
(riFi):
各质元所受的外力矩之和,
即刚体所受的外力矩
(rifi):
各质元所受的内力矩之和
可证(rifi)=0(见下)
(miri2):
称刚体的转动惯量(见下),
写作J=(miri2)
★证明(rifi)=0
每一对内力的内力矩之和都为零
对质元i和j,其内力矩之和为
rifi+rjfj=rifi+rj(-fi)
=(ri-rj)fi=0
[因(ri-rj)||fi]
可知所有内力矩之和为零。
可得转动定律
M=J
2.意义:
刚体所受的合外力矩等于转动惯
量与角加速度的乘积。
如M一定,则J
三.转动惯量(momentofinertia)
1.定义J=(miri2)
如刚体为连续体,则为
J=r2dm
2.意义:
反映刚体转动惯性的大小
J大转动惯性大
J和下列因素有关:
刚体的质量
刚体的质量分布
J1、J2、J3
谁大?
轴的方位
m
3.计算
[例1]求小球m的
转动惯量。
解:
m看作质点
J=mR2
[例2]质量为m的细圆环,求J。
把环分成无限
多个质量为dm
的小段,对每
个dm有dJ=R2dm
对整个环有
J=R2dm=mR2
R
[例3]薄圆盘(质量
m,半径R),求J。
把盘分成无限
多个环。
取其中
一个环(半径r,宽dr,质量dm),
其转动惯量
dJ=r2dm
R2
2
整个盘的转动惯量
★转动惯量表(见教材p166)
4.平行轴定理
J=Jc+md2
J—对oo轴的转
动惯量
Jc—对通过质心C的轴的转动惯量
d—两平行轴间的距离
证明:
J=miri2=miriri
=mi(rci+d)(rci+d)
=mirci2+mid2+2(drci)mi
=Jc+md2+2d(mirci)
第3项中mirci=0(为什么?
[例]求环对oo轴
的转动惯量。
解:
J=Jc+mR2
=2mR2
四.转动定律的应用
M
a
[例1]如图滑轮系统,图中
各量已知。
求绳中张力及
物体加速度(设m2>
m1)。
画受力图
a=R(4)
列动力学方程
联立各方程可得
注意:
T1T2(m=0时,有T1=T2)
mg
[例2]质量为m、长
为l的棒可绕轴o
转动。
棒由水平自
静止释放。
求:
(1)棒摆至角时的、;
(2)棒在竖直位置时所受的轴力。
解:
(1)求:
棒在位置时所受的力矩
2J
由转动定律可得
(2)求
=
)d
]1/2
3
其中用了
(3)求棒在竖直位置时所受的轴力。
Nx
设轴对棒的力为Nx、Ny(外力),
由质心运动定理
y向Ny-mg=macn
x向Nx=mact
act==0
=/2时,=0,
Ny=
3定轴转动中的功能关系
一.力矩的功
外力F的元功
dW=Fdr
=Fcosdr
=Fcosrd=Md
末
力矩M的功
反映力矩的空间积累作用效果。
二.转动动能
整个刚体的动能应等于各质元的动能之
Ek=J2
和。
三.定轴转动的动能定理
由转动定律
W外=Ek末-Ek初
合外力矩的功等于动能的增量
上式中“系统”是谁?
式中为何没有W内一项了?
四.定轴转动的功能原理
1.刚体的重力势能
在重力场中的刚体
质量为m
重力势能
Ep=mighi=g(mihi)
质心的高度
有Ep=mghc
机械能
E=J2+mghc
2.功能原理
对于包括有刚体的系统,功能原理形式
仍为
W外+W非保内=E末-E初
若系统内只有保守内力作功,其机械能
亦守恒。
[例]用机械能守恒再解棒下摆问题(教材
P270),并对比两种解法。
4刚体定轴转动的角动量定理和角动量
守恒定律
讨论:
力矩对时间的积累效应
一.刚体对轴的角动量
1.质点系对固定点的角动量
质点对点的角动量
定义是
L=rm
质点系对某固定点
的角动量为系内各
质点对该固定点的角动量的矢量和。
如图刚体对固定点o的角动量为
L点=rimii
2.刚体对轴的角动量
---刚体上各质元对各自转动中心的
角动量的矢量和
L轴=ri(mii)
=ri(ri)mi,[利用a(bc)]
=(miri2)
L轴=J
可以证明:
L轴是L点沿z轴的分量。
(以下L轴记作L)
二.刚体对轴的角动量定理
1.微分形式
由转动定律,
J不随t变,
有
刚体所受的(对轴的)外力矩等于刚体(对
轴的)角动量的时间变化率
或写作Mdt=dL
2.积分形式
对于一段时间过程有
二.(对固定轴的)角动量守恒定律
1.如合外力矩等于零
则L=J=const.
即转动过程中角动量(大小、方向)保持不
变或L末=L初
J末末=J初初
角动量守恒定律比转动定律适用范围更
广泛,这里可以有
J末J初
2.转动系统由多个物体(刚体或质点)组成
同样可得角动量守恒定律
但系统内各物体的角动量必须是对同一
固定轴而言的。
演示:
茹可夫斯基凳
·
回转仪
视频:
1.角动量守恒;
2.直升飞机
[例]小球m以
速度0撞击质
量M长l上端
悬挂的棒,碰
后两者粘在一
起转动。
求棒端升起的最大高度h。
两过程题
过程1:
m—M非弹性碰撞
系统:
m—M
条件:
外力—轴力、重力
系统动量不守恒
外力矩为零系统角动量守恒
过程2:
m—M上摆
m—M---地球
外力---轴力,但W外=0
内力---重力(保守内力)
E守恒
选择棒最低端Ep=0
联立
(1)、
(2)可得h(略)
*§
5旋进(进动)
一.进动(Precession)
1.进动:
高速自转的物体其自转轴绕另一
轴转动的现象。
飞轮轴的一端放在支架上o点,当飞轮
高速旋转时,在重力矩的作用下,飞轮
轴在水平面内绕o旋转。
属非固定轴转动问题(属定点转动)
2.进动角速度
飞轮对点o的角动量为L
(飞轮对定点o的角动量应为自转角动量与
进动角动量之和,飞轮高速转动时,
L自转>
>
L进动,故可认为飞轮的角动量仍
为L=J)
dt时间内L的增量为dL,
飞轮所受的重力矩(对点o)为
M=mgr
由角动量定理
dL=Mdt
dt内飞轮转过的角度
L
进动角速度
可见,M
L
注:
飞轮对o点的角动量应为
Lo=L进动对o+L自转对o
在飞轮高速转动时
L自转对o>
L进动对o(后者可略)
对质量分布相对于自转轴对称的飞轮
L自转对o=L自转对轴
故LoL自转对轴
二.应用
陀螺定向
枪膛来复线
视频:
车轮进动;
来复线
转起来更稳(生活中的物理)
★以上只是近似讨论,当进动发生时,还有
章动现象。
实际上飞轮的总角动量L应
等于自旋角动量与进动角动量的矢量和,
而上面只考虑了前者。
第五章结束
力学部分全部结束
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