渗流力学有关概念Word文档格式.docx
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2.3.10双重孔隙介质{裂缝孔隙介质}
又称裂缝孔隙介质,是指由孔隙介质和裂缝介质两个水动力学系统构成,两个系统按一定规律进行流体交换。
2.3.11渗流与地下渗流
流体在多孔介质中的流动称为渗流。
流体在地层中流动叫做地下渗流。
2.3.12单相渗流
指在多孔介质中只有一种流体以一种状态参与流动。
如在地层压力高于饱和压力条件下,油藏中的原油流动,气藏中的气体流动等。
2.3.13两相渗流与多相渗流
指在多孔介质中有两种流体同时参与流动叫两相渗流,如油层中的油、水两相流动。
同时有两种以上互不混溶的流体参与流动叫多相渗流,如油层中的油、气、水三相流动。
2.3.14多组分渗流
指含有多种组分的烃质和非烃质混合的流体在多孔介质中的流动。
2.3.15并行渗流
指两种不混溶流体沿同一方向流动。
2.3.16交互渗流
两种不混溶流体以相反方向流动。
2.3.17稳定渗流(定常流动、稳态流动)
稳定渗流又称定常流动或稳态流动,是指流体在多孔介质中渗流时,密度和速度等物理量仅与空间有关,而不随时间变化。
一般只有在单相流体渗流时,才会发生稳定渗流。
2.3.18不稳定渗流(非定常流动、非稳态流动)
又称非定常流动或非稳态流动,是指流体在多孔介质中渗流时,各物理量不仅与空间有关,而且随时间变化。
2.3.19拟稳定渗流{准稳定潘流、半稳定渗流}
油藏中各点的压力随时间呈线性降低,即以一固定下降速度降低,通常把这种流动称为拟稳定渗流,亦称半稳定渗流或准稳定渗流。
2.3.20线性渗流与非线性渗流
流体在多孔介质中渗流时,流体的渗流速度与压差呈线性关系,这种渗流叫线性渗流。
当渗流速度增大到一定程度后,渗流速度和压力梯度之间不再呈线性关系的渗流叫非线性渗流。
2.3.21气体渗流
在多孔介质中只有气体一相参与流动。
2.3.22气体滑渗
指气体在多孔介质渗流时,在固体孔壁上的速度,不为零,存在一个"
滑移"
速度。
当气体分子的平均自由行程与孔隙大小的数量级大致相当时,"
对气体渗流有明显影响。
2.3.23气体表面渗流
指易在孔隙表面吸附的气体在孔隙表面上的流动。
这种渗流影响多孔介质渗透率的测定,用易吸附气体测定出的渗透率比非吸附气体或液体测定出的渗透率要高。
2.3.24渗滤(蠕流)
均质流体在多孔介质中,在毛细管力或位势作用下缓慢的流动称渗滤。
2.3.25点源与点汇
在渗流场中,向四周发散流线的点叫点源,如在油(气)田上
的注人井[图2.25Ca)
图2+25点源与点汇
3点探匸M点汇
从四周汇集流线的点叫点汇,如在油、气田上的生产井[图2.
25Cb)
2326径向流
流体在平面上从四周向中心井点汇集或从中心井点向四周
发散的流动方式称为径向流(图2.26)o
流线
图z药径向流
2.3.27单向流{直线流
流线为彼此平行的直线,并且垂直于流动方向的每一个截面
上各点渗流速度相等的渗流方式叫单向流,又称直线流(图2.2
图2.27箪向潦
3咆向流压力分布曲线』<b)草間流的水动力场
2328球形径向流(球形流)?
对块状底水油藏的厚油(气)层,油(气)井仅钻开油(气)层顶部,流线呈直线向中心点汇集,其渗流面积呈半球形,这种渗流方式叫做球形径向流,简称球形流(图2.28)
图2一朗球形径向流
2.3.29二维渗流与三维渗流
在多孔介质中流动的流体所有质点的运动轨迹及物理量都
与空间两个坐标(x?
y)有关的渗流叫二维渗流,常称平面渗流;
与空间三个坐标(x?
y.z)有关的渗流叫三维渗流,也就是立体空间的渗流。
球面径向流就是一种三维流动。
2330二维二相渗流
如果在一个地层单元中,两相流体同时流动,并且是二维流动,这种渗流称为二维二相渗流。
溶解气驱油藏中的油、气向油井的渗流就是一种二维二相渗流。
2.3.31三维三相渗流
如果在一个地层单元中,三相流体同时流动,并且是三维流动,这种渗流称为三维三相流动。
2.3.32这西定律、达西渗流、非这西渗流
达西定律是渗流力学的基本定律。
它表示流体通过多孔介质单位截面积时,其渗流速度与沿渗流方向上的压力梯度成正比关系。
表达式为
―一疇
式中V一渗流速度,cm/s,
K—渗透率,D;
料流体黏度*mPa•sj
豁一沿渗流方向上的压力梯度,MPa/cm.
流体在多孔介质中的流动符合达西定律称达西渗流;
不符合
达西定律的渗流称为非达西渗流。
油气在孔隙性储层中的渗流就
是一种达西渗流,油气在裂缝性储层中的渗流就是一种非达西渗流。
2333渗流速度
指流体流量Q与多孔介质横截面积Ai之比,表示通过单位
面积的流量。
其公式为:
式中s—渗流速度片
Q总流
介质截面积<,
流体在多孔介质中流动的渗流速度不是流体质点的真实速
度,因为流体运动时并非通过全部面积,而是只通过多孔介质中
孔隙面积,故真实速度应等于总流量除以孔隙面积。
因为介质面
积大于孔隙面积,所以渗流速度比真实速度小。
2.3.34流体的流度
流体在多孔介质中流动,有效渗透率(K)与其黏度(卩)的比值叫流体的流度入,)。
如水和油的流度(入九
流体在多孔介质中流动,有效潘透率(K)与其黏度3的比值叫流体的流度(入儿如水和油的流度GU,Ao)分别可表不为*
流度表示流体流动能力的大小*流度越大,流动能力越大。
2.3.35流度比
流度比(M)是指驱替相(水)的流度()与被驱替相(油)的流度
(入o)的比值。
其公式为:
流度比(M)是指驱替相〔水)的流度GU)与被驱替相
〔油)的流度GU)的比值。
其公式为’
2336渗流的初始条件
在研究油(气)层不稳定渗流时,由于方程变量的解不仅是空间位置的函数,也是时间的函数,因此必须对渗流过程的开始瞬间状况规定条件,这种条件称为渗流的初始条件。
2.3.37渗流的边界条件
由于油(气)层建立的微分方程的通解中包含许多待定系数和函数,因此必须给出一些条件来确定待定系数和函数。
如果给出
的条件是对所研究区域空间物理位置而言,这些条件称为渗流的边界条件。
2.3.38混溶驱替
在多孔介质中一种流体驱替另一种流体过程中,两种流体之间发生扩散、传质和互相溶解等现象,这种驱替称为混溶驱替。
2.3.39不混溶驱替
在多孔介质中一种流体驱替另一种流体时,相互之间不发生扩散、传质和互溶现象,这种驱替称为不混溶驱替。
例如水驱油
过程
2.3.40活塞驱替
在多孔介质中一种流体驱替另一种流体时,两者之间存在一个明显的分界面,分界面像活塞一样向前推进,这种驱替方式称为活塞驱替。
2.3.41非活塞驱替
在多孔介质中一种流体驱替另一种流体时,由于储层微观非质性,以及流体性质差异和毛细管作用的影响而出现两种流体合的两相渗流区,这种驱替方式称为非活塞式驱替。
2.3.42渗流封闭边界
边界上,边界法线方向的流体流动速度分量等于零,这种边界叫封闭边界。
2.3.43边界效应
在生产井或注人井附近往往存在各种边界,它对渗流场的等势线分布、流线分布和井的产量或注人量产生影响,这种影响叫边界效应。
2.3.44交互窜流
在双重介质储层中,由于孔隙系统与裂缝系统构成两个压力
场,互相之间的流体要进行交换,这种现象叫交互窜流。
2345交互窜流系数
指双重介质储层中孔隙系统中的流体向裂缝中窜流能力的大小。
可用下式表示
式中入交互帘流系数辛
Ki——裂缝渗透率;
出—孔隙渗透率;
盘一裂缝密度*rw——井的半径。
值大,表示流体从孔隙系统中向裂缝系统中窜流能力强。
2.3.46流动势{速度势)
在渗流理论中为了便于分析问题,引用一个新参数:
式中K——地层渗透率;
P——原油黏度(
P流体压力。
此参数称为势。
引入这一概念后*达西渗流定律可写成:
v=-墨,即地层任一点上渗流速度值9)等于该点上勢对距寫(L)的一阶导数的负值。
2.3.47压力函数
又称为赫里斯奇昂诺维奇函数,是指一个与压力、地层流体性质有关的函数。
符号为H。
在拉普拉斯方程中用压力函数差△H代替压力差△p,以便于得到油、气两相渗流时油井产量公式和压力分布公式,其形式与单相液体公式相似。
2348阻力系数
指表征流体在多孔介质渗流过程中的阻力大小。
其公式如下
式中f——阻力系数F
<
5——多孔介质的特征尺度*
2—压力差}
P—流体密度*
AL——岩样长度;
q—流体流輦辛
*-孔隙度*
A—岩样横截面Sb
K—岩样穆透率。
2.3.49供给边缘
油藏外围的广大含水区往往为天然供给水源,使压力保持不变,这个能量供给前缘称为油藏的供给边缘。
在油田开采过程中,
许多油井同时生产,每一口油井的周围都自然地划分出大小不同的供油面积,其边缘称为油井的供给边缘。
2350压降漏斗
在平面径向流时,由于井的投产造成地层压力下降,从井壁
到供给边缘,压力下降幅度逐渐减小,其压降面为漏斗状的曲面,
称为压降漏斗(图2.29)o
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图2・第压降漏斗
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—抽井半径*T一供给半径*pc边缘供蛤压力*幵一井联压力匚尸某一供整半径的压力
2351压力叠加原理
油层中任何一点的压力变化都等于各井在该点上引起的压力变化的总和(图2.30)。
圈中A点的压降等于三口井压降之和,△PA=△PI十Ap2P3
图2.3。
压力叠加示意图
2.3.52黏性指进
当一相流体驱替与其不混溶的另一相流体时,由于两相流体黏度的差异,造成驱替相流体在两相接触处呈分散液束,像手指状向前推进,叫黏性指进。
2.3.53前沿不稳定性
在多孔介质中两种流体非混相驱替时,驱替前沿出现黏性指进现象,因而使驱替前沿不能形成平滑的分界面,这种现象称为前沿不稳定性。
2.3.54饱和度间断{饱和度跃变}
在多孔介质非混相非稳态两相驱替渗流过程中,由于毛管力的影响,在驱替前沿处出现驱替相饱和度双值或三值
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